基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法及系统与流程

1.本发明涉及天线技术领域，特别涉及一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法及系统。


背景技术：

2.随着通信技术的发展，天线尺寸的增大，天线远场测量的条件越来越不能满足，天线的近场测量起到了至关重要的作用。近场天线测量在小的微波暗室中进行近场天线近场的幅度和相位的测量，通过严格的近远场转换算法间接的得到天线的远场数据。这样的测量办法占地面积小，并且隔绝了外界的干扰。但是随着天线工作频率的提高，天线相位的测量变得越来越困难，也就需要更加严苛和昂贵的测量设备。在现有的技术当中，基于平面的无相位近远场转换算法占据了主流，只需要在两个测量平面上测量幅度数据，而不需要测量相位数据，就能通过近远场转换算法得到远场数据。而球面近场测量是一种适合各种波束天线、测量精度高、保密性好的一种测量办法。所以基于球面的无相位近场测量方法应该得到更加广泛的应用。
3.现有技术中，球面无相位近场测量技术，采用两个不同的测量球面进行幅度检测，用球面波扩展的理论进行球面电场的迭代，实现了只使用球面的幅度测量就能测出天线的远场方向图。与传统的球面近场测量相比，需要采用两个或者两个以上的球面进行采样，采样的工作复杂。随着频率的提高，天线的波长随着频率的升高而减小。根据奈奎斯特采样定理确定的半波长采样间隔就会非常小，这会大大的提高天线近场数据的测试难度。


技术实现要素：

4.针对现有技术的上述问题，本文的目的在于，提供一种轻量化网络中间件的架构系统及卫星通信方法，能够有效解决球面近场测量中近场相位难以测量的技术问题，克服近场相位信息不足的技术难题。
5.为了解决上述技术问题，本文的具体技术方案如下：
6.一方面，本文提供一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法，包括：
7.获取测试天线辐射近场区的第一球面的第一近场幅度数据和第二球面的第二近场幅度数据，所述第一球面和所述第二球面间隔预设距离；
8.使用三次样条插值算法分别对所述第一近场幅度数据和所述第二近场幅度数据进行插值得到第一插值幅度数据和第二插值幅度数据，所述第一插值幅度数据和所述第二插值幅度数据的数量均为目标数量；
9.基于所述第一插值幅度数据计算所述第一球面的迭代场分布，并基于所述第一球面的迭代场分布计算所述第二球面的初始迭代场分布；
10.基于所述第二球面的初始迭代场分布，通过幅值替代后，再通过球模式展开得到第一球面的迭代场分布，所述第一球面的迭代场分布含有计算得到的待校验幅度数据；
11.计算所述第一近场幅度数据和所述待校验幅度数据的误差值；
12.若误差值小于预设值，输出还原的第一球面的电场相位分布。
13.进一步地，所述使用三次样条插值算法分别对所述第一近场幅度数据和所述第二近场幅度数据进行插值得到第一插值幅度数据和第二插值幅度数据，包括：
14.分别在所述第一近场幅度数据和所述第二近场幅度数据对应的采样点中等间距的插入多个插值节点；
15.将所述多个插值节点分别代入预设的三次样条函数中，分别计算所述多个插值节点对应的三次样条插值函数，所述三次样条插值函数为不超过3的多项式、所述三次样条插值的二阶导函数连续且所处插值区间的两个边界插值节点的二阶导函数值均为0；
16.将所述多个插值节点依次代入对应的所述三次样条插值函数得到对应的第一插值幅度数据和第二插值幅度数据。
17.进一步地，所述方法还包括：
18.根据所述还原的第一球面的电场相位和所述第一近场幅度数据确定相位恢复后的近场数据；
19.通过模式展开的近远场变换理论根据所述相位恢复后的近场数据确定天线的远场方向图。
20.进一步地，所述基于所述第一插值幅度数据计算所述第一球面的迭代场分布，包括：所述第一球面的迭代场为e
′1＝m
#1
e
‑
j*α
，其中j为虚部，m
#1
为第一球面的第一插值幅度数据，α为第一球面的初始相位。
21.进一步地，所述基于所述第一球面的迭代场分布计算所述第二球面的初始迭代场分布，包括：
22.根据球面波的模式展开理论，根据所述第一球面的初始迭代场确定出模式系数；
23.根据所述模式系数以及所述第一球面的初始迭代场确定出所述第二球面的初始迭代场分布。
24.进一步地、所述计算所述第一近场幅度数据和所述待校验幅度数据的误差值包括：
25.将所述第一近场幅度数据和所述待校验幅度数据代入如下公式，得到所述误差值ε：
[0026][0027]
其中：ε表示所述误差值，θ，分别为球面坐标系的两个坐标，分别表示e1在θ方向和方向的场，e1表示第二球面的初始迭代场分布通过幅值替代后，再通过球模式展开得到第一球面的迭代场分布，分别表示第一球面的第一插值幅度数据m
#1
在θ和方向的幅度。
[0028]
进一步地，所述方法还包括：
[0029]
若所述误差值大于预设值，则保留所述第一球面的迭代场分布的相位，并将所述第一球面的迭代场返回至所述基于所述第一球面的迭代场分布计算所述第二球面的初始
迭代场分布的步骤，直至所述误差值小于等于预设值；
[0030]
或，当返回次数超过预设次数时，将最后一次还原的第一球面的电场相位分布输出。
[0031]
进一步地，所述目标数量是采样周期确定的。
[0032]
另一方面，本文提供一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量系统，其特征在于，包括：
[0033]
数据获取模块，被配置为执行获取测试天线辐射近场区的第一球面的第一近场幅度数据和第二球面的第二近场幅度数据，所述第一球面和所述第二球面间隔预设距离；
[0034]
插值数据确定模块，被配置为执行使用三次样条插值算法分别对所述第一近场幅度数据和所述第二近场幅度数据进行插值得到第一插值幅度数据和第二插值幅度数据，所述第一插值幅度数据和所述第二插值幅度数据的数量均为目标数量；
[0035]
第一计算模块，被配置为执行基于所述第一插值幅度数据计算所述第一球面的迭代场分布，并基于所述第一球面的迭代场分布计算所述第二球面的初始迭代场分布；
[0036]
第二计算模块，被配置为执行基于所述第二球面的初始迭代场分布，通过幅值替代后，再通过球模式展开得到第一球面的迭代场分布，所述第一球面的迭代场分布含有计算得到的待校验幅度数据；
[0037]
误差计算模块，被配置为执行计算所述第一近场幅度数据和所述待校验幅度数据的误差值；
[0038]
输出模块，被配置为执行若误差值小于预设值，输出还原的第一球面的电场相位分布。
[0039]
进一步地、所述插值数据确定模块，包括：
[0040]
插入单元，被配置为执行分别在所述第一近场幅度数据和所述第二近场幅度数据对应的采样点中等间距的插入多个插值节点；
[0041]
函数确定单元，被配置为执行将所述多个插值节点分别代入预设的三次样条函数中，分别计算所述多个插值节点对应的三次样条插值函数，所述三次样条插值函数为不超过3的多项式、所述三次样条插值的二阶导函数连续且所处插值区间的两个边界插值节点的二阶导函数值均为0；
[0042]
插值数据确定单元，被配置为执行将所述多个插值节点依次代入对应的所述三次样条插值函数得到对应的第一插值幅度数据和第二插值幅度数据。
[0043]
采用上述技术方案，本文所述的一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法及系统，通过基于模式展开的无相位球面近场的相位还原算法和三次样条插值算法的结合，还原出近场的相位，能够在保证还原精度的同时降低测量数据的数据，可以有效地恢复出球面近场采样点的相位数据，结合已测得的幅值数据得到与远场较接近的远场方向图，有效解决了球面近场测量中近场相位难以测量的技术问题，克服近场相位信息不足的技术难题。
[0044]
为让本文的上述和其他目的、特征和优点能更明显易懂，下文特举较佳实施例，并配合所附图式，做详细说明如下。
附图说明
[0045]
为了更清楚地说明本文实施例或现有技术中的技术方案，下面将对实施例或现有技术描述中所需要使用的附图作简单地介绍，显而易见地，下面描述中的附图仅仅是本文的一些实施例，对于本领域普通技术人员来讲，在不付出创造性劳动的前提下，还可以根据这些附图获得其他的附图。
[0046]
图1示出了本文实施例中提供的一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法的步骤示意图；
[0047]
图2示出了本文实施例中提供的另一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法的步骤示意图；
[0048]
图3示出了本文实施例中提供的又一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法的步骤示意图；
[0049]
图4示出了本文实施例中提供的再一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法的步骤示意图；
[0050]
图5示出了本文实施例中提供的一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量系统的结构示意图；
[0051]
图6示出了本文实施例中提供的一种插值数据确定模块的结构示意图。
具体实施方式
[0052]
下面将结合本文实施例中的附图，对本文实施例中的技术方案进行清楚、完整地描述，显然，所描述的实施例仅仅是本文一部分实施例，而不是全部的实施例。基于本文中的实施例，本领域普通技术人员在没有做出创造性劳动前提下所获得的所有其他实施例，都属于本文保护的范围。
[0053]
需要说明的是，本文的说明书和权利要求书及上述附图中的术语“第一”、“第二”等是用于区别类似的对象，而不必用于描述特定的顺序或先后次序。应该理解这样使用的数据在适当情况下可以互换，以便这里描述的本文的实施例能够以除了在这里图示或描述的那些以外的顺序实施。此外，术语“包括”和“具有”以及他们的任何变形，意图在于覆盖不排他的包含，例如，包含了一系列步骤或单元的过程、方法、装置、产品或设备不必限于清楚地列出的那些步骤或单元，而是可包括没有清楚地列出的或对于这些过程、方法、产品或设备固有的其它步骤或单元。
[0054]
为了解决上述问题，本文实施例提供了一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法，可以有效地恢复出球面近场采样点相位数据图1示出了本文实施例中提供的一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法的步骤示意图，本说明书提供了如实施例或流程图所述的方法操作步骤，但基于常规或者无创造性的劳动可以包括更多或者更少的操作步骤。实施例中列举的步骤顺序仅仅为众多步骤执行顺序中的一种方式，不代表唯一的执行顺序。在实际中的所述方法在上述所述的轻量化网络中间件的架构系统执行时，可以按照实施例或者附图所示的方法顺序执行或者并行执行。具体的如图1所示，所述方法可以包括：
[0055]
s102：获取测试天线辐射近场区的第一球面的第一近场幅度数据和第二球面的第二近场幅度数据，所述第一球面和所述第二球面间隔预设距离。
[0056]
具体的，近场区域表示为距离天线4
‑
20个波长左右，远场可以认为无限远。
[0057]
需要说明的是，有些天线比较小，波长比较小，则相隔一定距离可以是间隔有十几个或几十个波长。有些实测环境比较小，相隔一定距离可以是几个波长。因此在本技术中，第一球面和第二球面间隔预设距离是指数个波长到几十个波长区间不等。其中，两个采样球面为同心球面，以天线为球心，间隔预设距离的值是第一球面的半径r1与第二球面半径r2的差。
[0058]
在一个实施例中，在hfss构建天线模型，通过构建的模型，获取天线的第一球面的幅值数据和第二球面的幅值数据。在本实施例中使用频率为4.5ghz的角锥喇叭天线作为被测设备。近场数据是在被测设备附近的球面上按照一定采样间隔进行采样的数据，可以模拟仿真得到两个采样球面分别是第一球面的第一近场幅度数据m
#1
和第二近场幅度数据m
#2
。
[0059]
s104：使用三次样条插值算法分别对所述第一近场幅度数据和所述第二近场幅度数据进行插值得到第一插值幅度数据和第二插值幅度数据，所述第一插值幅度数据和所述第二插值幅度数据的数量均为目标数量。
[0060]
在一个具体的实施例中，图2示出了本文实施例中提供的另一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法的步骤示意图，如图2所示，所述使用三次样条插值算法分别对所述第一近场幅度数据和所述第二近场幅度数据进行插值得到第一插值幅度数据和第二插值幅度数据，包括：
[0061]
s202：分别在所述第一近场幅度数据和所述第二近场幅度数据对应的采样点中等间距的插入多个插值节点；
[0062]
s204：将所述多个插值节点分别代入预设的三次样条函数中，分别计算所述多个插值节点对应的三次样条插值函数，所述三次样条插值函数为不超过3的多项式、所述三次样条插值的二阶导函数连续且所处插值区间的两个边界插值节点的二阶导函数值均为0；
[0063]
s206：将所述多个插值节点依次代入对应的所述三次样条插值函数得到对应的第一插值幅度数据和第二插值幅度数据。
[0064]
示例地、根据奈奎斯特定理：其中，表示采样间隔，n＝ka 10，a为包围被测天线的最小半径。采样的间隔应该小于7.2
°
，本说明书实施例中可以采用的采样策略。在具体的实施过程中，可以选择对θ或中的一个方向进行插值运算。
[0065]
对采样策略的原始数据采用插值算法，在原球面近场数据对应的采样点的到的第一近场幅度数据和第二近场幅度数据中等间距的输入n个插值节点x0、x1、
…
x
n
‑
1，
其中，a＝x0＜x1＜
…
＜x
n
‑1＝b，[a，b]为插值区间。在本说明书实施例中a为0，b为180，n为20。将所述的n个插值节点分别代入预设的三次样条函数中，以求得n个插值节点对应的三次样条插值函数值，其中，所述三次样条插值函数为不超过3的多项式、所述三次样条插值的二阶导函数连续以及所处插值区间的边界插值节点x0和x
n
‑1的二阶导函数值为0。从而可确定第一插值幅度数据为[a，x1、
…
x
n
‑2，b]，第二插值幅度数据与第一插值幅度数据类似，不再赘述。可以理解的是，本说明书实施例提供的插值节点的数量可以为20。
[0066]
s106：基于所述第一插值幅度数据计算所述第一球面的迭代场分布，并基于所述第一球面的迭代场分布计算所述第二球面的初始迭代场分布。
[0067]
具体的，所述第一球面的迭代场可以为e
′1＝m
#1
e
‑
j*α
，其中j为虚部，m
#1
为第一球面的第一插值幅度数据，α为第一球面的初始相位。为了验证本方法的准确性，在本实施例中，初始相位α选用了比较准确的值，即α＝0。
[0068]
在一个具体的实施例中，根据球面波的模式展开理论，根据所述第一球面的初始迭代场确定出模式系数；
[0069]
根据所述模式系数以及所述述第一球面的初始迭代场确定出所述第二球面的初始迭代场分布。
[0070]
具体地，可以根据球面波的模式展开理论，由第一球面的电场场
e
′1分别得到模式系数a
mn
和b
mn
，模式系数a
mn
和b
mn
可以表示为：
[0071][0072][0073]
其中，为第二类球汉克尔函数，θ，可以表示球面坐标系的两个方向的坐标，j为虚部，n＝1，2，3，
…
，n，m＝0，
±
1，
±
2，
…
，
±
n，代表模式系数，n＝ka 10，其中a是天线的尺寸大小，k是波数，m、n表示模式系数。表示天线的近场球面电场数据，分别是theta和phi方向，smn和s
′
mn可以表示一种代号，一个是连带勒让德函数，一个是连带勒让德函数的微分形式。
[0074]
再利用球模式展开的转换公式，基于模式系数a
mn
和b
mn
以及第一球面的初始迭代场确定出第二球面的初始迭代场分布，其中，
[0075]
其中，球模式展开的转换公式为：
[0076][0077]
其中，γ，θ，分别为球面坐标系的坐标，n＝1，2，3，
…
，n，m＝0，
±
1，
±
2，
…
，
±
n，m、n表示模式系数，a
mn
、b
mn
表示模式系数，科为球面波函数，为求取到的球面电场分布矢量。
[0078]
具体的，球面波的模式展开理论如下：
[0079]
假设半径为a的最小球面包围天线，在区域r<＝a空间内的电场可以由两个矢量波函数的线性组合表示为上述公式(3)。
[0080]
[0081]
由公式(4)可以计算出汉克尔函数和勒让德函数，当γ，θ，固定时，是一个m
×
n维的常数矩阵，与类似不再赘述。
[0082]
需要说明的是，此处通过采用多维矩阵的运算来代替循环求解，能够使得求解速度加快，如不采用多维矩阵，那么很有可能求解一次得到结果使用的时间为一分钟，那么经过多次迭代，最终得到还原的相位可能需要耗时很久，比如经过八百次迭代，最终得到还原相位，需要使用约为2小时。而本技术采用多维矩阵，求解一次得到结果所使用的时间多为零点几秒，能够使得求解结果更快。
[0083][0084][0085]
其中和(即γ，θ，)是球坐标系中的单位矢量，为第二类球汉克尔函数，为连带勒让德函数。其中：
[0086][0087][0088]
通过对天线的近场数据测量，可以得到e
θ
，由上式可以看出，只需要得到天线的近场数据，任意无源区域的远场数据就能得到。
[0089]
将所述第一球面的初始迭代场分布e
′1，代入球模式展开的转换公式计算得到所述第二球面的初始迭代场分布e2；
[0090]
可见，根据球面波的模式展开理论公式(1)、(2)，根据第一球面的迭代场e
′1分别得到模式系数a
mn
和b
mn
；将第一球面的迭代场e
′1，代入球模式展开的转换公式(3)(4)(5)计算得到所述第二球面的初始迭代场分布e2。
[0091]
s108：基于所述第二球面的初始迭代场分布，通过幅值替代后，再通过球模式展开得到第一球面的迭代场分布，所述第一球面的迭代场分布含有计算得到的待校验幅度数据。
[0092]
具体的，保留e2的相位，幅度数据用赋值m
#2
代替，即得到其中angel(e2)表示电场分布e2的相位数据。根据球面波的模式展开理论公式(1)、(2)根据第二球面的迭代场e
′2分别得到第二球面对应的模式系数a
mn
和b
mn
；将第二球面的迭代场e
′2，代入球模式展开的转换公式(3)(4)(5)计算得到所述第一球面的迭代场分布e1，第一球面
的迭代场分布e1含有计算得到的待校验幅度数据。
[0093]
需要说明的是，第二球面的迭代场e
′2由第一球面的迭代场e
′1求出，第一球面的迭代场e
′1的幅度数据是第一步骤中获取的正确的第一幅度数据m1对应的相位带有误差。通过上述模式展开公式求出的第二球面的迭代场e
′2的第二幅度数据和相位都带有误差，但因为代入第一幅度数据m1准确，第二球面的迭代场e
′2的相位误差会一定程度的减小。
[0094]
s110：计算所述第一近场幅度数据和所述待校验幅度数据的误差值。
[0095]
在一个具体的实施例中，所述计算所述第一近场幅度数据和所述待校验幅度数据的误差值包括：
[0096]
将所述第一近场幅度数据和所述待校验幅度数据代入如下公式，得到所述误差值ε：
[0097][0098]
其中，ε表示所述误差值，θ，分别为球面坐标系的两个坐标，分别表示e1在θ方向和方向的场，e1表示第二球面的初始迭代场分布通过幅值替代后，再通过球模式展开得到第一球面的迭代场分布，分别表示第一球面的第一插值幅度数据m
#1
在θ和方向的幅度。
[0099]
s112：若误差值小于预设值，输出还原的第一球面的电场相位分布.
[0100]
具体的，还原的第一球面的电场相位分布为angele1。
[0101]
在一个优选的实施例中，图3示出了本文实施例中提供的又一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法的步骤示意图，如图3所示，所述方法还包括：
[0102]
s702：若所述误差值大于预设值，则保留所述第一球面的迭代场分布的相位，并将所述第一球面的迭代场为e
′1＝m
#1
e
‑
j*α
返回至所述基于所述第一球面的迭代场分布计算所述第二球面的初始迭代场分布的步骤，直至所述误差值小于等于预设值。
[0103]
s704：或，当返回次数超过预设次数时，将最后一次还原的第一球面的电场相位分布输出。在一个具体地实施例中，预设值可以设置为
‑
35db，使得输出的还原相位比较精确。通过实验，还可以将第预设值设置的更低，例如
‑
50db，
‑
60db，能够得到比
‑
30更精确的还原相位。
[0104]
在迭代步骤中，如果误差结果ε达到设定的精度要求即小于预设值，则迭代过程停止，否则，只保留e1的相位，并将e
′1＝m
#1
e
ja
返回所述基于所述第一球面的迭代场分布计算所述第二球面的初始迭代场分布的步骤，直到误差小于精度要求的预设值或者算法迭代达到最大次数。
[0105]
在上述实施例基础上，本说明书一个实施例中，图4示出了本文实施例中提供的再一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法的步骤示意图，如图4所示，所述方法还包括：
[0106]
s302：根据所述还原的第一球面的电场相位和所述第一近场幅度数据确定相位恢复后的近场数据；
[0107]
s304：通过模式展开的近远场变换理论根据所述相位恢复后的近场数据确定天线的远场方向图。
[0108]
具体的，可以将还原的第一球面的电场相位与测量的第一近场幅度数据相结合，能够确定出相位恢复过的近场数据，而后，通过模式展开的近远场变换理论可以从近场数据求得天线的远场方向图。近远场变换理论属于现有技术，在此不再说明。
[0109]
在本技术的实际应用中，可以将初始相位α设置为0，近场采样间隔为在本技术的实际应用中，可以将初始相位α设置为0，近场采样间隔为采用上述方法不采用插值算法进行插值时，迭代800次之后能够有效的恢复出远场数据。采用采样间隔的采样策略虽然也满足奈奎斯特采样定理，但是不采用插值算法，就不能有效的恢复出远场数据了。因此，本文提出的基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法，通过三次样条插值算法，解决了现有技术中场景应用小的问题，本文提出的技术方案能够适应更多的测量场景，并且能够在采集的数据较少时也能够准确的恢复出远场数据。
[0110]
在另一个具体的实施例中，采用的采样策略，再采用插值算法进行插值，相当于这种采样策略的采样点。就可以有效的恢复出远场数据，这样不仅保证了精度，而且采样点的数量比原来减少了，降低了采样的工作难度。
[0111]
另一方面，本文提出一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量系统，图5示出了本文实施例中提供的一种基于三次样条插值算法的球面近场相位测量系统的结构示意图，如图5所示，包括：
[0112]
数据获取模块901，被配置为执行获取测试天线辐射近场区的第一球面的第一近场幅度数据和第二球面的第二近场幅度数据，所述第一球面和所述第二球面间隔预设距离；
[0113]
插值数据确定模块902，被配置为执行使用三次样条插值算法分别对所述第一近场幅度数据和所述第二近场幅度数据进行插值得到第一插值幅度数据和第二插值幅度数据，所述第一插值幅度数据和所述第二插值幅度数据的数量均为目标数量；
[0114]
第一计算模块903，被配置为执行基于所述第一插值幅度数据计算所述第一球面的迭代场分布，并基于所述第一球面的迭代场分布计算所述第二球面的初始迭代场分布；
[0115]
第二计算模块904，被配置为执行基于所述第二球面的初始迭代场分布，通过幅值替代后，再通过球模式展开得到第一球面的迭代场分布，所述第一球面的迭代场分布含有计算得到的待校验幅度数据；
[0116]
误差计算模块905，被配置为执行计算所述第一近场幅度数据和所述待校验幅度数据的误差值；
[0117]
输出模块906，被配置为执行若误差值小于预设值，输出还原的第一球面的电场相位分布。
[0118]
在上述实施例基础上，本说明书一个实施例中所述插值数据确定模块，图6示出了本文实施例中提供的一种插值数据确定模块的结构示意图，如图6所示，包括：
[0119]
插入单元9021，被配置为执行分别在所述第一近场幅度数据和所述第二近场幅度数据对应的采样点中等间距的插入多个插值节点；
[0120]
函数确定单元9022，被配置为执行将所述多个插值节点分别代入预设的三次样条函数中，分别计算所述多个插值节点对应的三次样条插值函数，所述三次样条插值函数为不超过3的多项式、所述三次样条插值的二阶导函数连续且所处插值区间的两个边界插值节点的二阶导函数值均为0；
[0121]
插值数据确定单元9023，被配置为执行将所述多个插值节点依次代入对应的所述三次样条插值函数得到对应的第一插值幅度数据和第二插值幅度数据。
[0122]
需要说明的是，本文提出的基于三次样条插值算法的球面近场相位测量系统与基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法原理相同，具备基于三次样条插值算法的球面近场相位测量方法的技术效果，不再赘述。
[0123]
应理解，在本文的各种实施例中，上述各过程的序号的大小并不意味着执行顺序的先后，各过程的执行顺序应以其功能和内在逻辑确定，而不应对本文实施例的实施过程构成任何限定。
[0124]
还应理解，在本文实施例中，术语“和/或”仅仅是一种描述关联对象的关联关系，表示可以存在三种关系。例如，a和/或b，可以表示：单独存在a，同时存在a和b，单独存在b这三种情况。另外，本文中字符“/”，一般表示前后关联对象是一种“或”的关系。
[0125]
本领域普通技术人员可以意识到，结合本文中所公开的实施例描述的各示例的单元及算法步骤，能够以电子硬件、计算机软件或者二者的结合来实现，为了清楚地说明硬件和软件的可互换性，在上述说明中已经按照功能一般性地描述了各示例的组成及步骤。这些功能究竟以硬件还是软件方式来执行，取决于技术方案的特定应用和设计约束条件。专业技术人员可以对每个特定的应用来使用不同方法来实现所描述的功能，但是这种实现不应认为超出本文的范围。
[0126]
所属领域的技术人员可以清楚地了解到，为了描述的方便和简洁，上述描述的系统、装置和单元的具体工作过程，可以参考前述方法实施例中的对应过程，在此不再赘述。
[0127]
在本文所提供的几个实施例中，应该理解到，所揭露的系统、装置和方法，可以通过其它的方式实现。例如，以上所描述的装置实施例仅仅是示意性的，例如，所述单元的划分，仅仅为一种逻辑功能划分，实际实现时可以有另外的划分方式，例如多个单元或组件可以结合或者可以集成到另一个系统，或一些特征可以忽略，或不执行。另外，所显示或讨论的相互之间的耦合或直接耦合或通信连接可以是通过一些接口、装置或单元的间接耦合或通信连接，也可以是电的，机械的或其它的形式连接。
[0128]
所述作为分离部件说明的单元可以是或者也可以不是物理上分开的，作为单元显示的部件可以是或者也可以不是物理单元，即可以位于一个地方，或者也可以分布到多个网络单元上。可以根据实际的需要选择其中的部分或者全部单元来实现本文实施例方案的目的。
[0129]
另外，在本文各个实施例中的各功能单元可以集成在一个处理单元中，也可以是各个单元单独物理存在，也可以是两个或两个以上单元集成在一个单元中。上述集成的单元既可以采用硬件的形式实现，也可以采用软件功能单元的形式实现。
[0130]
所述集成的单元如果以软件功能单元的形式实现并作为独立的产品销售或使用时，可以存储在一个计算机可读取存储介质中。基于这样的理解，本文的技术方案本质上或者说对现有技术做出贡献的部分，或者该技术方案的全部或部分可以以软件产品的形式体
现出来，该计算机软件产品存储在一个存储介质中，包括若干指令用以使得一台计算机设备(可以是个人计算机，服务器，或者网络设备等)执行本文各个实施例所述方法的全部或部分步骤。而前述的存储介质包括：u盘、移动硬盘、只读存储器(rom，read
‑
only memory)、随机存取存储器(ram，random access memory)、磁碟或者光盘等各种可以存储程序代码的介质。
[0131]
本文中应用了具体实施例对本文的原理及实施方式进行了阐述，以上实施例的说明只是用于帮助理解本文的方法及其核心思想；同时，对于本领域的一般技术人员，依据本文的思想，在具体实施方式及应用范围上均会有改变之处，综上所述，本说明书内容不应理解为对本文的限制。