一种高增益介质涡旋天线

1.本发明涉及通信技术领域，具体涉及一种高增益介质涡旋天线。


背景技术：

2.随着通信技术的迅猛发展，频谱资源日益匮乏，但我们对通信的容量和速度却是愈发渴求。为此如何提高频谱的利用率以及挖掘更宽广丰富的频谱资源成为了当今的核心与热点。
3.在现有的时分、频分、空分、码分、极化等复用技术手段下，利用远场平面电磁波进行通信情况下的通信链路传输能力已经接近香农限。在不拓展可利用频谱带宽的情况下提高频谱利用率问题的指引下，轨道角动量电磁涡旋技术逐渐进入人们的视野当中。根据麦克斯韦方程，电磁波不仅能传播能量同时能传播动量，传播的动量可分为线性动量与角动量，而角动量又分为旋转角动量与轨道角动量。在量子力学中，角动量是基本的物理量，旋转角动量与量子的自旋有关，在光学中对应光的偏振，在电磁学中对应电磁波的极化方式。轨道角动量描述螺旋波束横向旋转模式的空间坐标维度，垂直于坡印亭矢量方向。与已有的复用技术不同，轨道角动量电磁涡旋复用技术能够将载波所携带的轨道角动量模式作为调制参数，并且利用轨道角动量模式内在的正交性，将多路信号调制到不同的轨道角动量模式上，根据模式数或称拓扑电荷数区分不同的信道。通过这种方式，人们在相同载频上可以得到多个相互独立的轨道角动量信道。由于轨道角动量在理论上可以拥有无穷维阶数，因而可以构成无穷维的希尔伯特空间，由此理论上同一载波频率利用轨道角动量电磁涡旋复用可获得无穷的传输能力。
4.然而在无线通信系统的实际应用当中还存在许多的问题，如涡旋电磁波由于其中心能量低随传输距离会发散难以远距离传输、在模式复用系统中各模式的隔离度以及产生涡旋电磁波设备的设计和制造轻量化等问题，因此一种高增益、高隔离度且轻量化的涡旋电磁波发生器是未来无线通信远距离传输以及模式复用系统所需要的。


技术实现要素：

5.针对上述存在问题或不足，本发明提供一种高增益介质涡旋天线，在具有高增益的同时还兼具高隔离度和轻量化的优点，以满足通信技术领域的需要。
6.为实现上述目的，本发明采用了以下技术方案：
7.一种高增益介质涡旋天线，包括馈源喇叭天线、介质涡旋透镜；其中所述馈源喇叭天线作为该介质涡旋天线的电磁波输入端，产生球面波；所述馈源喇叭天线与所述介质涡旋透镜的双曲面通过光学原理进行联系，将所述馈源喇叭天线置于所述介质涡旋透镜双曲面的焦点处，所述介质涡旋透镜对所述馈源喇叭天线产生的球面波进行会聚准直，形成平面波；再通过所述介质涡旋透镜的透射阶梯螺旋结构由的台阶厚度与旋转方位角成正比，电磁波入射后对应不同的方位角形成涡旋电磁波。
8.作为优选，所述馈源喇叭天线采用圆锥喇叭天线和矩形喇叭天线，其分别的张开
终端成圆形和矩形，其中在设计矩形喇叭天线时应使其方向图中e面和h面的方向图曲线在主瓣范围内尽量重合。
9.作为优选，所述介质涡旋透镜(2)双曲面过其中心所截形成的剖面曲线可利用光程原理得出，设o点为曲线弧中点作为直角坐标系原点，剖面曲线凸出方向朝x轴的负方向，f点处点源发出球面波，p为该选线上任意一点，q与原点重合，q’为p点在x轴上的投影，应有：
10.fp＝fq nqq’11.p点极坐标为fq＝f，上式可写为：
[0012][0013]
若p点采用以o点为原点的直角坐标，则：
[0014]
ρ2＝(x f)2 y2[0015][0016]
最终其可化为：
[0017]
(n
2-1)x2 2(n-1)fx-y2＝0
[0018]
其中为材料折射率，εr为所属介质涡旋透镜(2)材料的相对介电常数。
[0019]
作为优选，所述介质涡旋透镜的透射阶梯螺旋结构，其由若干个呈扇形柱体的阶梯组成，且每相邻两个阶梯间高度差相等；针对于某一波长的电磁波，一个螺旋相位板对应着唯一的拓扑荷数即对应唯一的模式；且螺旋相位板拓扑荷数的表达式为l＝hs(n-n0)/λ，其中，hs为表示相位板的台阶高度的最大差值，n表示为相位板的折射率，n0为相位板周围空间的折射率，λ为电磁波的波长。
[0020]
作为优选，所述介质涡旋透镜采用聚四氟乙烯介质材料。
[0021]
本发明的有益效果在于：
[0022]
本发明采用一种具有对电磁波汇聚准直功能和透射阶梯螺旋结构的介质涡旋透镜，与一般的涡旋电磁波发生器相比，本发明更为简便的同时其产生的涡旋电磁波更为标准稳定，并且能获得较高的增益，从而克服涡旋电磁波中心能量低随传输距离会发散的问题，使其能更远距离的传输；此外，本发明还具有模式之间具有较高的隔离度以及介质材料轻量化的特点，从而满足未来无线通信远距离传输以及模式复用系统的需要。
附图说明
[0023]
图1为本发明的一个实施例的结构模型的正面视图；
[0024]
图2为本发明的一个实施例的结构模型的侧面视图；
[0025]
图3为本发明的一个实施例的仿真远场曲线图。
具体实施方式
[0026]
下面结合本发明的一个实施例的附图，对本发明的技术方法进行清晰地、详细的描述。显然，所描述的实施例仅仅是本技术一部分实施例，而不是全部的实施例。通常在此处附图中描述和示出的本技术实施例的组件可以以各种不同的配置来布置和设计。因此，
以下对在附图中提供的本技术的实施例的详细描述并非旨在限制要求保护的本技术的范围，而是仅仅表示本技术的选定实施例。基于本技术的实施例，本领域技术人员在没有做出创造性劳动的前提下所获得的所有其他实施例，都属于本技术保护的范围。
[0027]
在本技术实施例的描述中，需要说明的是，术语“上”、“下”、“左”、“右”、“竖直”、“水平”、“内”、“外”等指示的方位或位置关系为基于附图所示的方位或位置关系，或者是该发明产品使用时惯常摆放的方位或位置关系，仅是为了便于描述本技术和简化描述，而不是指示或暗示所指的装置或元件必须具有特定的方位、以特定的方位构造和操作，因此不能理解为对本技术的限制。此外，术语“第一”、“第二”、“第三”等仅用于区分描述，而不能理解为指示或暗示相对重要性。
[0028]
下面结合图对本发明做详细说明
[0029]
实施例1
[0030]
如图1、图2所示，图1和图2为本发明实施例提供的一种高增益介质涡旋天线的结构示意图，其包括馈源喇叭天线1、介质涡旋透镜2。其中所述馈源喇叭天线1作为该介质涡旋天线的电磁波输入端，产生球面波；所述馈源喇叭天线1与所述介质涡旋透镜2的双曲面通过光学原理进行联系，将所述馈源喇叭天线1置于所述介质涡旋透镜2双曲面的焦点处，所述介质涡旋透镜2对所述馈源喇叭天线1产生的球面波进行会聚准直，形成平面波，很大地提高了天线的增益；再通过所述介质涡旋透镜2的透射阶梯螺旋结构由的台阶厚度与旋转方位角成正比，电磁波入射后对应不同的方位角其走过的光程就不一样，从而形成涡旋电磁波，根据涡旋电磁波的模式计算公式进行设计，理论上可以产生任何模式的涡旋电磁波。
[0031]
本实施例中，所述馈源喇叭天线1一般采用矩形喇叭天线，其张开终端成矩形，其工作频段为170ghz-260ghz，波导口为1.092mm*0.546mm标准波导；该矩形喇叭天线的方向图中e面和h面的方向图曲线在主瓣范围内基本重合，保证了辐射出的球面波尽量标准。
[0032]
本实施例中，所述介质涡旋透镜2双曲面过其中心所截形成的剖面曲线可利用光程原理得出，设o点为曲线弧中点作为直角坐标系原点，剖面曲线凸出方向朝x轴的负方向，f点处点源发出球面波，p为该选线上任意一点，q与原点重合，q’为p点在x轴上的投影，应有：
[0033]
fp＝fq nqq’[0034]
p点极坐标为fq＝f，上式可写为：
[0035][0036]
若p点采用以o点为原点的直角坐标，则：
[0037]
ρ2＝(x f)2 y2[0038][0039]
最终其可化为：
[0040]
(n
2-1)x2 2(n-1)fx-y2＝0
[0041]
其中为材料折射率，εr为所属介质涡旋透镜2材料的相对介电常数，本实施例采用聚四氟乙烯介质材料相对介电常数为2.01，双曲面口径大小取为30mm。
[0042]
本实施例中，所述介质涡旋透镜2的透射阶梯螺旋结构，其由24个呈扇形柱体的阶梯组成，且每相邻两个阶梯间高度差相等；针对于某一波长的电磁波，一个螺旋相位板对应着唯一的拓扑荷数即对应唯一的模式；且螺旋相位板拓扑荷数的表达式为l＝hs(n-n0)/λ，其中，n为介质材料的折射率取为1.42，n0为相位板周围空间的折射率取为1，λ为电磁波的波长根据220ghz的中心频率计算为1.36mm，最终hs表示相位板的台阶高度的最大差值计算为3.26mm；
[0043]
以上所述实施例仅表达了本技术的具体实施方式，其描述较为具体和详细，但并不能因此而理解为对本技术保护范围的限制。应当指出的是，对于本领域的普通技术人员来说，在不脱离本技术技术方案构思的前提下，还可以做出若干变形和改进，这些都属于本技术的保护范围。