一种构建医疗服务智能网络的方法与流程

一种构建医疗服务智能网络的方法
1.技术领域 本发明涉及现代医疗服务技术、信息技术、计算机技术、互联网、人工智能等。
2.

背景技术：
医疗服务除了具有服务类产品的共同特性之外，还具有一些与其自身性质、内 涵、法律法规、消费者要求相适应的特性。这些特性实现和满足消费者需求的程度，决定着消 费者的感受、认知和评价，决定消费者对医疗服务的满意程度，并最终决定着医疗服务的质量。
3.医疗服务之中包括的内容是非常广泛的，涉及医疗设施、医护人才、医保资金、疫病控制、 妇幼保健、健康教育、卫生监督等方方面面。科学、全面、准确地分析医疗服务产品的特性， 并据此对医疗服务进行设计、提供、控制与评价，对于完善医疗服务质量管理工作，为消费者 供优质医疗服务具有深远的意义。
4.基本医疗服务是指医疗保险制度中对劳动者或社会成员的最基本的福利性照顾。基本医疗 服务的目标是保障劳动者或社会成员基本的生命健康的保障和权利，使劳动者或社会成员在防 病治病过程中，能够按照防治要求，得到基本的治疗。
5.基本医疗保险是解决劳动者或社会成员最基本医疗服务的主要形式。基本医疗服务的内容 主要包括各种疾病治疗措施、疗养和休养的措施、诊疗检查费用以及相应的药品消耗等。但是， 一些高费用疾病或医疗服务项目，一些成本效果差的医疗服务项目将被划归非基本医疗，例如： 器官移植等。
6.本发明采用互联网，构建一种医疗服务的智能网络。
7.现代各行各业的业务，主要基于互联网开展。互联网的特点就是随时随地、方便易用、即 时交互等。互联网为各种医疗业务的交互与共享、全天候跨地区与低成本处理医疗业务，提供 了很好的技术支撑。
8.安全性是互联网的一个重大问题。每个连接到互联网的用户边缘路由器，都必须采取诸如 防火墙这样的安全措施，以便确保每个站点的安全。但每个防火墙必须对供应商开放，以便访 问有关设备，这本身将是安全隐患。当网络规模较大时，管理防火墙将变得很困难。
9.

技术实现要素：
本发明“一种构建医疗服务智能网络的方法”的任务，是通过采用网络互联新 技术，将某个医疗服务企业的各个医疗院或医疗所的局域网或者专用网络，利用互联网，以实 现异构或者同构网络的互联、互通和互操作，组建一个该医疗服务企业的专有广域网。《公理物理学》是本发明“一种构建医疗服务智能网络的方法”的基础理论。其中定义惯性系、模态、 真静系、漂、份额联和自旋等。刘智涵提出的粒子本性的两个新物理定律，发现粒子的漂的特性和能量或 动量或角动量的平均值守恒。这两定律创立的新微观物理学，推导量子力学公理等，剔除量子佯谬。刘智 和提出的物体本质的两个新物理定律，揭示模态和吸引的规律。这两定律构建的新宏观物理学，预言真静 系中太阳的速度，剔除相对论佯谬。刘文祥的粒子出入理论推导局域规范原理。我们尝试建立公理物理学。1.引言
本文中除新定义的物理概念之外，其他概念不变。公理物理学最基本物理量是时间、长度和力。质量分为三个精准定义：品质、模态和障碍。真静系和漂分别是绝对时空和物质波的物理意义。粒子本性两定律推导量子力学的公理和原理，抛弃量子、隐变量、波粒二象性和波函数坍塌等。物体本质两定律推导经典力学的定律和原理，抛弃以太、洛伦兹变换、等效原理和时空弯曲等。粒子出入理论探索自然力的统一规律。我们尝试从定义、定律和出入理论构建公理物理学框架。2.物理概念的新定义和新的物理概念2.1定义：时间均匀流逝、相对于宇宙微波背景做静止或匀速直线运动的系统，称为惯性系。定义：惯性系中时间t，物体质点所受力f对加速度a的变化率df/da，称为物体的模态m。即：m(t)＝df(t)/da(t)
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(1)定义：惯性系中物体动量p对其速度v的变化率dp(t)/dv(t)，称为物体的障碍b(t)。定义：物体中物质的数量，称为物体的品质。微观的物体，称为粒子。定义：与物体作用的无形粒子，称为吸子。物体的障碍创生和湮灭吸子的力，称为吸引或引力。定义：两距离相同的物体相对于各惯性系分别静止，其中吸引力最小的惯性系，称为真静系。定义：真静系中物体的障碍，称为物体的吸引载。方向为吸引方向的吸引载，称为吸引载矢。定义：两个具有单位吸引载的物体离开单位长度时其连线方向的吸引力，称为吸引常量。定义：惯性系中某时刻作为零时间、以此时的粒子质点为原点且其速度方向为z轴、与x轴和y轴形 成的右手直角坐标系，称为粒子坐标系。其中起点为原点、终点为点r的矢量，称为径矢r。定义：粒子的坐标系中，由通过点r并且分别平行于x轴和y轴的单位长度相同的实轴和虚轴所形成 的复平面，称为粒子的点r的矢量面。定义：粒子的点r的矢量面，起点为原点、终点aexp(iθ)的物理矢量，称为粒子的抖动s。s(r，t)＝a(r，t)exp[iθ(r，t)]≠0
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(2)其中实函数θ(r，t)，称为该粒子的相位。实函数a(r，t)，称为该粒子的振幅。定义：粒子的抖动的有限的定义域，称为粒子抖动的域ω。体积微分：dτ＝dr＝dx dy dz。定义：粒子的抖动s或它们的线性叠加∑
n＝1kcn
sn的长度，称为单粒子或多粒子的标
度度或定义：点r的粒子抖动的相位θ对时间偏导数称为点r时间t的粒子角频率ω(r，t)。定义：在时间t，方向为点r的粒子抖动的相位的切线方向、大小为该相位θ对径矢r的偏导数的矢量，称为时间t在点r的粒子的相数k(r，t)。定义：角频率ω和相数k为常量且相位为[k
·
r-ωt
±
φπ/2]的粒子抖动，称为粒子的谐音。ξ(r，t)＝a(r，t)exp[i(k
·
r-ωt
±
φπ/2)]
ꢀꢀꢀꢀ
(4)其中φ＝0，1，2，3或4，称为粒子的性状。
±
φπ/2，称为粒子的初相位。π是圆周率。定义：粒子的谐音ξ(r，t)除以其标度称为粒子的漂ψ(r，t)。它的定义域为ω。从(3)式得，谐音的单粒子的标度：从(4)式得：其中漂振幅：η(r，t)＝a(r，t)/|[∫
ω
ξ
＊
(r，t)ξ(r，t)dτ]
1/2
|
ꢀꢀꢀ
(6)定义：以几率密度出现粒子的漂中每点的粒子，称为该粒子的隐粒子。其漂称为该粒子的子漂。定义：时间t漂的相位变化2π的距离，称为漂长。点r的漂相位变化2π的时间，称为漂周期。定义：相位θ的漂或子漂的各终点构成的曲面，称为粒子的漂-面θ。最前的漂-面，称为漂前。定义：漂-面θ中，径矢r(θ，t)对时间的变化率dr/dt，称为漂-面θ的粒子漂速v(θ，t)。定义：惯性系中光子的漂速，称为光速c。其中物体速度v和光速之比，称为物体的速比λ。定义：真静系中物质的总粒子数n(t)的变化率-dn/dt除以该总粒子数，称为衰变常数μ。定义：物体弹力f与其相反方向的形变量x之比，称为劲度常量k(即胡克定律f＝-k
·
x)。2.2定义：光子单位能量引起的角频率，称为漂-粒常量b(b＝角频率/能量＝2π/普朗克常量)。定义：粒子本身固有[(φ/2 1)φ/2]
1/2
/b的角动量类矢量，称为粒子自旋σ(φ为粒子性状)。定义：自旋σ和其粒子坐标系z轴的夹角(-φ/2 ns)/b，称为粒子的切触σz(弧度)。其中：ns＝0或1
…
或φ，称为粒子的磁数。当该粒子坐标系z轴的正方向与自旋在该轴的投影 方向相同(σz为正值)或相反(σz为负值)时，称为右旋的粒子或左旋的粒子。定义：漂-粒常量b、粒子的动量、能量和切触的组合量b[p
·
r-et πσz]，称为粒子的势头。定义：系统中ψn漂的数量正平方根，称为ψn漂根rn。其中漂总数正平方根，称为漂总根rd。
定义：ψn漂根rn乘以它的漂ψn，称为该漂ψn的份额：rnψn≡rn(r，t)ψn(r，t)。定义：系统中各个漂ψn的份额相加，称为份额联φ。份额联中漂集合{ψn}，称为系统的漂集。φ(r，t)＝∑
n＝1krn
(r，t)ψn(r，t)。其中n＝1，2
…
，k(可为无穷大)
ꢀꢀꢀ
(7)定义：份额联φ除以它的多粒子的标度称为单位份额联称为单位份额联标度以下w代表一种不包括时间的物理量。规定：w
n-1
＜wn。定义：系统中任意一种物理量w都在有限区间[w1，wj]。把它分成j个平均区间(w
n-1
，wn]；n＝1，
…ꢀ
j，w0＝w
1-(w
j-w1)/(j-1)。当j
→
∞，(w
n-1
，wn]称为离散或连续的物理量wn。定义：时间t惯性系中，离散或连续的物理量为wn的粒子，称为时间t的w
n-粒子。定义：惯性系中w
n-粒子数量(或总粒子数)的正平方根，称为w
n-粒子根r
wn
(或粒子总根rw)。 w
n-粒子根r
wn
除以粒子总根rw，称为w
n-粒子的定额ρ
wn
≡ρ(wn，t)＝r
wn
(wn，t)/rw。定义：w
n-粒子的定额ρ
wn
乘以其漂ψn，称为w
n-粒子的动态ζn≡ζ(wn，t)＝ρ(wn，t)ψn。定义：性状φ是奇数的粒子，称为实子(费米子)。性状φ是偶数的粒子，称为空子(玻色子)。定义：名称和自旋都相同的实子或空子，称为同名实子或同名空子。定义：仅把w
m-粒子的数量am变为
±am1/2
(a
m-1)的符号
ǎm，称为w
m-粒子的降符。定义：仅把w
m-粒子的数量am变为(am 1)
1/2
(am 1)的符号
ǎ
m
，称为w
m-粒子的升符。定义：把系统粒子的漂ψ变为其物理值wn乘以其漂的运算符号称为物理量w的物理算符。定义：系统中粒子势头单项式中两物理量，称为共轭物理量。其物理算符，称为共轭物理算符。定义：初相位φπ/2变为零的粒子的漂，称为该粒子的简漂ψ’(r，t)。2.3定义：n维正交复坐标系中，元素为ψm漂旋转的矩阵[lm]n×n的群，称为漂群su(n)。定义：能够线性构成su(n)中各元素的最小数量的矩阵组[lm/n]n×n，称为基本矩阵[τm]n×n。n＝1或2或3。m＝1，2，
…
，y。因su(n)有单位矩阵。故基本矩阵数量y＝max(n
2-1，1)。定义：结构常数λ
abc
为：下标两符号相同，值为零；下标循环排列，值为1；否则，值为-1。定义：满足对易关系[τ
ma
，τ
mb
]＝iλ
abc
τ
mc
的基本矩阵τm，称为生成元。a、b、c＝1，
…
y。定义：两个粒子产生和湮灭空子的现象，称为粒子出入。研究它的规律，称为粒子的出入理论。定义：两粒子产生和湮灭的相应空子的几率密度为0.219或精细结构常量或4.38
×
10-5
的粒子出入， 称为强或电或弱的相互作用。粒子的几率密度的正平方根，称为强载gs或电载ge或弱载gw。
定义：振幅为强载gs或电载ge或弱载gw的粒子的抖动，称为粒子强载矢gs或电载矢ge或弱载矢 gw。即gk(r，t)＝gkexp(iθk(r，t))(其中k＝s或e或w)。反粒子的载是-gs或-ge或-gw。定义：参与强或电或弱相互作用的空子，分别称为胶子或光子或弱子。定义：粒子的两个载g和g创生和湮灭相应的空子所产生的作用力，称为两粒子的载力f(t)。定义：载矢g对点r上单位载的粒子的载力，称为载矢g的静强度：ε(r，t)＝f(r，t)/g。定义：载矢g把载g从无穷(势能＝0)移到点r做功的负值，称为g对g的载势能-h(r，t)。定义：载矢g对点r上的单位载的载势能-h(r，t)/g，称为g的标量势-a(r，t)。定义：动载矢g对速度v的载g的力f为gv和υ的叉积。υ称为g的动强度。f＝gv
×
υ。定义：g的动强度中经过时间t，运动粒子的载g的动量，称为g对g的载动量p
l
(r，t)。定义：时间t中，载矢g对单位载的载动量p
l
(r，t)/g，称为载矢g的矢量势q(r，t)。定义：系统中漂相位θm除以载gm的矩阵[θm/gm]乘以生成元矩阵[τm]，称为涡度矩阵定义：系统的涡度乘以相应的相数矩阵称为系统的结果[qm]。矩阵3.粒子本性的两个定律建立了取代量子论的微观物理学从(4)、(5)、(6)和(8)式，可得粒子的谐音(替代其平面波)满足：算符定理1：物理算符作用于系统中任何粒子的谐音(包括漂)等于其物理量乘以其谐音。推论1：粒子的物理量只能是它的谐音方程的特征值。设两个粒子的谐音分别为ξm和ξn。它们的标度分别为和它们的漂，分别为ψm和ψn。从(5)和(6)式得：又从(11)式得：所以从(11)式得：由于系统中ψn漂的根rn为实数常量。由(7)和(8)，同理可以得到：为实数常量。由(7)和(8)，同理可以得到：推论2：作用于份额联(替代波函数)的物理算符，是自共轭(即厄米)和线性的算符。
假设两个粒子的物理值分别为和它们的谐音分别为ξm和ξn。从(11)式可得：从(11)和(12)式可得：从(14)和(15)式得：从(3)、(4)、(5)、(6)和(16)式得：当∫
ω
ξ
*m
ξndτ＝∫
ωam2
(r，t)dτ。否则为零。
ꢀꢀꢀꢀ
(17)当∫
ω
ψ
*m
(r，t)ψn(r，t)dτ＝1。否则为零。
ꢀꢀꢀꢀ
(18)漂的性质定理1：定义域分别为粒子坐标系的各个坐标轴上[-l/2，l/2]的任意粒子的漂为：ψ(r，t)＝l-3/2
exp(i[k
·
r-ωt
±
φπ/2])
ꢀꢀꢀꢀ
(19)从(3)、(7)和(18)式得，份额联的标度为：标度定理：任何系统中，任何一个份额联的标度平方是其中漂(或粒子)的总数量r
2d
(或r
2w
)。从单位份额联(替代归一化波函数)的定义和(20)式，得：从粒子事件的概率意义及其作用方式，可得：几率和的定理：粒子事件以各种同等方式发生的几率是每种方式的粒子的漂之和的绝对值平方。几率积的定理：粒子事件以系列相继步骤发生的几率是每个步骤的粒子的漂之积的绝对值平方。3.1粒子本性第一定律(或公理)：粒子漂振幅为其位置几率密度正平方根，漂相位为其势头。即：振幅η(r，t)＝|p
1/2
(r，t)|＞0；相位(k
·
r-ωt
±
φπ/2)＝b(p
·
r-et σzπ)。其中p(r，t)是粒子位置的几率密度。b是漂-粒常量。由(5)式可知，动量p、能量e和切触σz(取代自旋第三分量)的漂为：ψ(r，t)＝η(r，t)exp{i[k
·
r-ωt
±
φπ/2]}＝＝|p
1/2
(r，t)|e
×
p{ib[p
·
r-et πσz]}
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(22)由于漂的定义域有无穷个位置r和时间t。所以，漂的性质定理2：ω＝be和k＝bp和
±
φ＝2bσzꢀꢀꢀꢀꢀ
(23)普朗克的假设和德布罗意公式，都是漂的性质定理2的特例。相对于任何惯性系，粒子的漂的角频率ω和相数k为常量。从漂速(替代波速)定义，得：漂速：漂速定理：相对于任何惯性系，各个方向的粒子的漂速都是常量(即它的角频率除以相数)。
根据漂的定义和粒子本性第一定律，可得：漂的性质定理3：漂是无品质、无模态、无能量、无动量、平方可积的周期性和叠加性的矢量。粒子和它的隐粒子有相同的物理量(包括它们的位置的几率密度)。所以，从子漂的定义得：子漂定理：粒子的漂的振幅、角频率、相数和初相位，与它的隐粒子的子漂相同。根据漂的性质定理3、子漂定理和漂-前的定义，可得：漂-面定理：漂-前每个隐粒子的漂的包络是新漂-面；这些漂相干叠加(惠更斯-菲涅耳原理)。根据exp[
±
i(φ/2)π]＝exp[
±
i(φ/2)(π 4π/φ)]和(22)式得，漂对称定理：围绕粒子坐标系原点，该粒子的漂旋转弧度为4π除以其性状φ；则该漂不变。从(22)式得：|ψ(r，t)|2＝ψ
*
(r，t)ψ(r，t)＝p(r，t)
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(24)漂的性质定理4：粒子的漂的绝对值平方是其出现在各点的几率密度(替代玻恩统计解释)。多缝干涉实验：粒子在每个缝产生的子漂，通过狭缝后相互干涉。该粒子随机穿过其中一个狭缝。如 果缝后添加观测仪。狭缝上的各子漂移受观测仪影响，不会相互产生干涉。因此没有干涉图像。光延迟选择实验：每个光子的两个子漂，分别沿着装置中两条路径传播。该光子只能沿着其中一条 路径运动。如果这两个子漂，能汇合并相互干扰就有干涉图像。否则它们没有干涉图像。粒子没有连续运动的线速度。其离散运动速度，称为跃迁速度，简称速度。它等于粒子的漂速。粒子位置的最大几率密度的时空点形成的线段，称为粒子的轨道。电子的份额联取代电子云。漂的振幅最大的断面，称为漂腹。漂振幅为零的断面，称为漂节。节点不移动的漂，称为驻漂。驻漂定理：电子在驻漂中跃迁速度不变，它的总能量不变；不能发射光子(能量)。原子定理：围绕原子核的电子的漂相互作用，形成各种原子。用归纳法，从粒子本性第一定律、标度定理、(7)和(18)式可得，份额联定理1：单位份额联是有界、单值、连续、平方可积的复数(否则其标度没有意义)。根据w-粒子的动态(即量子论中表象)的定义、标度定理和(18)式，可得：|ζ(wn，t)|2＝|ρ
wn
ψn|2＝|r
wn
ψn/rw|2＝r
2wn
/r
2w
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(25)漂的性质定理5：w
n-粒子的动态的绝对值平方，是系统中w
n-粒子的数量与总粒子数量之比。漂的性质定理6(相位对称定理)：系统中粒子的漂相位变化不改变其中w
n-粒子出现的几率。
从(18)和(21)式：推论4(漂几率定理)：单位份额联中漂相位变化不改变ψn漂数量与漂总数之比(即ψn几率)。从(21)式得：假设系统中粒子的动态之和为：ζ(w)≡∑
n＝1k
ζ(wn，t)＝∑
n＝1k
ρ(wn，t)ψn(r，t)设w和v为一对共轭物理量。可得：设w和v为一对共轭物理量。可得：漂的性质定理7：系统中单位份额联和粒子动态之和ζ(w)，互为傅里叶变换。设cj为任意复常数。在时间t，w
jn-粒子的ψ
jn
漂的根为r
jn
。从(7)式得，系统中第j个份额联为：φj＝∑
n＝1k(j)rjn
ψ
jn
(j＝1，2，
…
，m；n＝1，
…
，k(j))其中k(j)为第j个份额联φj中各种类型的w
jn-粒子的总数。从(8)式得，从(8)式得，算符定理2：作用于份额联的物理算符是厄米的和线性的算符。设复数常量：份额φj＝r
jn
η
jn
exp[iθ
jn
(r，t)]。粒子的漂：ψ
jn
＝η
jn
exp[iθ
jn
(r，t)]
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(30)则设份额联φ’j
＝cjφj。则φj和φ’j
中的漂的集合，都为{ψ
jn
}。φ’j
的标度为：单位份额联为：份额联定理2：份额联乘以任意复常数，则其中w
n-粒子的定额或w
n-粒子数量的几率不变。推论5(数学归纳法可证明)：系统中份额联φj线性叠加∑
j＝1mcj
φj不改变w
j-粒子的定额。份额联定理3(叠加定理)：系统中份额联的线性叠加不会改变w
n-粒子数与总粒子数之比。3.1.1从物理算符的定义、推论1、推论2、算符定理1和算符定理2，可得：算符定理3：每种物理量对应于一个线性的和厄米的物理算符(即量子论中算符公理)。系统各w-粒子的漂ψn为基矢。它们的动态组成列矩阵。它们物理量组成线性厄米矩阵[w
nk
]。其中推论6：各w-粒子的物理量形成线性厄米矩阵、它们动态形成列矩阵；则漂方程变
为矩阵方程。3.1.2把(27)式两边的左边，分别乘漂ψ*n(r，t)，并在漂畴(ω)积分。又从(18)式得：即：从(8)式得：从(34)和(35)式，得物理量w平均值：物理平均定理：系统中粒子平均物理量为(即量子论中平均公理)。3.1.3系统中把每个粒子和它的漂ψ
nj
视为一个分系统。每个分系统中，单位份额联：并且 平均值从物理平均定理、(8)和(36)式得，每个分系统都有：被积函数的左边分别乘ψ
nj
，可得：被积函数中物理算符、物理值和积分范围，与自变量无关。得：算符定理4：每个粒子的物理量只能是它的相应物理算符的本征值(即量子论的测量公理)。3.1.4系统中，令不同w
n-粒子的两个动态集合，分别为{ζa(w
an
，t)}和{ζb(w
bn
，t)}。它们的 定额集合，分别为{ρa(w
an
，t)}和{ρb(w
bn
，t)}。它们的漂集合，分别为{ψn}和从(27)式得：设单位份额联又从上式得：把上式两边的左边，分别乘并在漂畴(ω)中积分。又从(18)式得：ρb(w
bj
，t)＝∑
n＝1kwjn
ρa(w
an
，t)。其中物理量wb的矩阵的元素：推论7：w-粒子动态从{ζa(w
an
)}转变为{ζb(w
bj
)}。物理量矩阵[w]转变为[w’]＝[s

][w][s]。其中幺正矩阵[s]的元素为：推论8：系统中w-粒子的动态，能从一种转变为另一种。3.1.5假设系统的漂的集合为{ψn}。满足份额联定理1的复函数为φ(r，t)。从(3)式得，它的标度为：它的单位份额联为
从(29)式得，每种w
n-粒子的动态ζ(wn，t)。其绝对值是w
n-粒子的定额ρn。从(27)式得：复函数φ可展开为w
n-粒子的漂的线性叠加。份额联定理4：满足份额联定理1的复函数，可表示为系统中w
n-粒子的漂的线性叠加。3.1.6假设漂ψ1(r1)，
…
，ψj(rj)形成的份额联为ζ(r1，
…
，rj)。从几率积的定理可得，两个粒子的份额联：|ζ(r1，r2)|2＝|ψ1(r1)|2|ψ2(r2)|2or|ζ(r2，r1)|2＝|ψ1(r2)|2|ψ2(r1)|2则ζ(r1，r2)＝
±
ψ1(r1)ψ2(r2)或ζ(r2，r1)＝
±
ψ1(r2)ψ2(r1)
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(37)任何粒子的性状φ＝0，1，2，3或4。所以，从简漂的定义、(22)和(37)式得，两个粒子的份额联ζ为以下四种之一：ζ1≡ζ1(r1，r2)＝ψ
’1(r1)exp(
±
iφπ/2)ψ
’2(r2)exp(干iφπ/2)＝ζ2(r2，r1)ζ3≡ζ3(r1，r2)＝ψ
’1(r1)exp(
±
iφπ/2)ψ
’2(r2)exp(
±
iφπ/2)＝
±
ζ4(r2，r1) (38)3.1.6.1任意实子的性状：φ＝1或3。从(38)式，两个同名实子的初相位，分别为φπ/2和-φπ/2的份额联为：ζ1(r1，r2)＝ζ2(r2，r1)＝ψ
’1(r1)ψ
’2(r2)从(38)式，两个同名实子的初相位，都为φπ/2或-φπ/2的份额联为：ζ3(r1，r2)＝ζ4(r2，r1)＝-ψ
’1(r2)ψ
’2(r1)从几率和的定理，可得φ’a
＝
±
[ψ
’1(r1)ψ
’2(r2)-ψ
’1(r2)ψ
’2(r1)]。该份额联的标度为2
1/2
。φ’a
乘以或我们得到两个同名实子的单位份额联我们得到两个同名实子的单位份额联3.1.6.2任意空子的性状：φ＝0，2或4。同理可得，两个同名空子的单位份额联为：从(39)和(40)式，采用数学归纳法可证明：份额联定理5：系统中同名实子或同名空子的单位份额联是反对称的或对称的复函数。3.1.6.3从(39)和(40)式，采用数学归纳法可证明：全同粒子定理：系统中同名实子或空子交换，单位份额联乘以-1或1(即量子论全同性公理)。3.1.6.4两个全同实子ψ1(r2)ψ2(r1)＝-ψ1(r1)ψ2(r2)。从(39)式，单位份额联为零漂。实子不相容定理：一定范围的时间和空间中，最多只能有一个全同实子(替代泡利不相容原理)。两个全同空子：ψ1(r2)ψ2(r1)＝ψ1(r1)ψ2(r2)。从(40)式得，单位份额联可以证明，
空子相容定理：一定范围的时间和空间中，可以有任意数量的全同空子。3.1.7为简便，把w
m-粒子的漂ψm(r，t)＝ηmexp[ib(pm·r‑‑em
t σmπ)]记为
↑
wm＞。其中wm为粒子的漂的相位中任意一个物理值。令am为w
m-粒子数。粒子份额：
↑
|a
m1/2
|wm＞≡|a
m1/2
|ψm(r，t)。从降符和升符的定义，可得：
ǎ
m am↑
|a
m1/2
|wm＞＝
±
|a
m1/2
|(a
m-1)
↑
|a
m1/2
|wm＞
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(41)
ǎ
mam
↑
|(am 1)
1/2
|wm＞＝|(am 1)
1/2
|(am 1)
↑
|(am 1)
1/2
|wm＞
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(42)空子或实子的份额
↑
|a
m1/2
|wm＞为对称或反对称的复函数。它在(41)式取正号或负号。得：
ǎ
m
ǎm[am↑
|a
m1/2
|wm＞]＝
ǎ
m
[
±
|a
m1/2
|(a
m-1)
↑
|a
m1/2
|wm＞]＝
±am
[am↑
|a
m1/2
|wm＞]数量算符定理1：先降符后升符的指令，是w-粒子的数量am的物理算符。同理可得：
ǎmǎ
m
[am↑
|(am 1)
1/2
wm＞]＝(am 1)[am↑
|(am 1)
1/2
wm＞]数量算符定理2：先升符后降符的指令，是w-粒子的数量am和1之和的物理算符。3.1.8令δ是kronecker符号。从(41)和(42)式可得：对易关系定理：实子只满足对易关系[
ǎ
m1
，
ǎ
m2
]＝-δ
12
。空子满足反对易关系[
ǎ
m1
，
ǎ
m2
]

＝δ
12
。3.1.9系统中粒子的可观测的物理量的方差为：根据对易关系定理，可推导：(或)≥1/2b(替代海森伯不确定性原理)。共轭定理：两个共轭物理量(或物理算符)的标准差之积(或)不小于1/2b。3.1.10偏振器偏振方向与光子坐标系x轴的夹角为υ。则光子在偏振方向的漂振幅为ηcosυ。光偏振定理：能够通过偏振器的光子位置的几率密度为η2cos2υ(根据粒子性质第一定律)。3.1.11原子具有与其中电子的总角动量方向一致的磁偶极矩。它们穿过垂直方向的非均匀磁场而被 分割成上、下两束。其中任何一束粒子穿过水平方向的磁场，都会被分成前、后两束。束定理：具有磁偶极矩的粒子被非均匀磁场分成两束，其中一束沿磁场方向偏转，另一束相反。3.2粒子本性第二定律(或公理)：惯性粒子系中，总能量、总动量或总角动量的平均值守恒。由式(18)、(36)可知，物理量w的平均值为：《w》＝∑
n＝1k
ρ*(wn，t)wnρ(wn，t)＝∑
n＝1k
ζ
＊
(wn，t)wnζ(wn，t)
ꢀꢀꢀ
(43)径矢r、能量e、动量p、势能u的物理算符分别为p、本征值分别为3.2.1当粒子的位置在点r时，它的本征值为即因为粒子的漂满足：它对任意时空点都成立。则所以，
3.2.2令w-粒子的动量为pn。其漂为ψn＝ηnexp[ib(pnr-et πσz)]，得；又根据(18)、(27)、(34)、(35)和(43)式，可得动量平均值：从(36)式得：从(45)和(46)式得：被积函数的左边乘，得：(47)式两边的定积分中，被积分函数和它的自变量范围相同。对两边求导，可得，动量算符：从(48)式可得：3.2.3同理，能量算符：3.2.4从(44)和(48)式得，推论9：角动量算符3.2.5从(36)式得势能u的平均值：3.2.6从(44)和(48)式得：推论10：对易关系式3.2.7低速粒子系统(包含单粒子)的总能量：e＝p2/(2m) u
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(53)从粒子本性第二定律得，粒子系统的物理平均值：系统中粒子漂和单位份额联分别为ψn(r，t)和从(36)和(54)式，得：上式两边的定积分中，被积分的函数及其自变量的范围相同。对两边求导，可得：把(49)、(50)和(51)代入(55)式，然后左乘得：
(56)式称为低速漂方程。当系统：时，(56)式为薛定谔方程(即量子论的波动方程公理)。3.3推论11：物体中各个粒子的某一物理量的偏差值相互抵消。所以物体没有微观特征。3.4设h为哈密顿量。则粒子系统中的平均物理量的导数：3.5从(56)式，可计算谐振子、原子中电子轨道、势阱等。共轭定理是两个物理量的标准差之间的关系。我们剔除位移电流、互补性原理和场量子化等。粒子本性的两个新定律以严格逻辑建立新微观物理学。4.物体本质的两个定律建立了取代相对论的宏观物理学动量的定义为p(t)＝m(t)v(t)。我们撤销力f(t)＝dp(t)/dt的定义。从公式(1)得，惯性系中物体模态：m(t)＝df(t)/da(t)(代替牛顿第二定律)。如果f(t)＝0。则a(t)＝0。不受力的物体处于静止或匀速直线运动状态(牛顿第一定律)。两物体的外力不变；则它们之间作用力只能是绝对值相同、方向相反的作用力(牛顿第三定律)。惯性系中静止物体的模态，称为它的静模态m0。物体运动所产生的模态，称为其动模态mm。物体的静模态m0的动量m0v，称为其静动量p0。其动模态mm的动量mmv，称为其动动量pm。物体的静模态m0引起的能量，称为其静能量e0。其动模态mm的能量，称为其动能量em。物体的总模态m＝m0 mm。总动量p＝p0 pm。总能量e＝e0 emꢀꢀꢀꢀꢀ
(57)物体总模态平方减去其静模态平方的正平方根，称为物体的纯模态m
p
。m
p
＝|(m
2-m
02
)
1/2
|。物体纯模态m
p
引起的动量m
p
c，称为纯动量p
p
。纯动量p
p
引起的能量p
p
c，称为纯能量e
p
。4.1物体本质第一定律(或公理)：真静系中物体总模态对其速比的变化率为总模态乘以速比。令m(λ)表示在真静系中速比为λ的物体的总模态。当λ＝0时，真静系中物体的静模态为m0。则：dm(λ)/dλ＝m(λ)λ可得真静系中物体的总模态：m(λ)＝m0exp(λ2/2)
ꢀꢀꢀꢀ
(58)根据物体本质的第一定律，真静系中的模态-速度公式为：m(λ)/m0＝1 λ2/2 λ4/(2！22) λ6/(3！23)
…
根据狭义相对论，惯性系中的质量-速度公式为：
m(λ)/m0＝1 λ2/2 3λ4/(2！22) 3
×
5λ6/(3！23)
…
推论12：真静系中，在速比平方精度内物体的模态-速度的公式和它的质量-速度的公式相同。微分：dexp[v
·
v/2c2]＝exp[v
·
v/2c2]d(v
·
v/2c2)
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(59)其中v为真静系中物体的速度。微分：d(v
·
v/2)＝(dv
·
v v
·
dv)/2＝v
·
dv又从(1)、(58)和(59)式得，真静系中物体的动能量em的微分：dem＝f
·
vdt＝mv
·
dv＝＝mc2d(v
·
v/2c2)＝＝m0c2exp[v
·
v/2c2]d(v
·
v/2c2)＝＝m0c2dexp[v
·
v/2c2]＝＝d[m0c2exp(v2/2c2)]＝＝d[mc2]
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(60)令m0为物体静止时模态。则em＝(m0 mm)c2 x。由于mm＝0。则em＝0。有：x＝-m0c2。从(57)和(60)式：em＝mc
2-m0c2＝e-e0ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(61)如果m0＝0。则e0＝0。(62)从(61)和(62)式得总能量：e＝mc2ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(63)从(61)和(63)式得静能量：e0＝m0c2ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(64)从(57)、(63)和(64)式得动能量：em＝mmc2ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(65)从(58)、(63)、(64)和(65)式得，物体速度定理：真静系中速度v物体的模态或能量是其静止的exp[v2/(2c2)]倍。模态和能量定理：物体的静能量和静模态、或动能量和动模态、或总能量和总模态之比都为c2。4.1.1从(58)和(63)式得，真静系中速度v物体的总能量：e＝mc2＝m0c2exp(v2/2c2)
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(66)总模态的平方：m2＝(m0 mm)2＝m
02
m
p2
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(67)从(66)和(67)式，得真静系中有：m2c4＝(m0c2)2 (m
p
c2)2ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(68)总能量定理：e＝
±
(m
02
c4 p
p2
c2)
1/2
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(69)不混淆时，纯动量p
p
可表示为p则纯能量e
p2
＝p2c2从(69)式，真静系中有：e2＝m
02
c4 p2c2＝e
02
e
p2
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(70)能量平方定理：任何粒子的静能量平方和它的纯能量平方之和，是它的总能量平方。4.1.2令w
n-粒子的定额为βn、其静质量为m
0n
的静能量：e
0n
＝β
nm0n
c2ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(71)
它的定额为αn的动能量：e
mn
＝αn·epn
＝αn·
pnc(分量α
ni
、p
ni
，i＝1，2，3)
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(72)物理算符pn、αn、m
0n
、βn等价推论6线性厄米矩阵[p
ni
]、[α
ni
](i＝1，2，3)、[m
0n
]和[βn]。从(57)、(71)和(72)式的矩阵得，系统的总能量矩阵是：e＝cα
·
p βm0c2ꢀꢀꢀꢀ
(73)又从(70)、(73)式得：[αi][αi]＝[β][β]＝单位矩阵[i]
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(74)反对易[cαi·
pi，βc2m0]

＝δ
12
。对于物质：定额αi和β为二阶泡利矩阵。对于物质和反物质：定额αi和β为四阶狄拉克矩阵。4.1.3假设系统中，势能为u(r，t)。从粒子本性第二定律和(73)式得，粒子系统的总能量平均方程：假设系统中单位份额联为从(36)和(75)式，可得：其中四个单位份额联的列矩阵为：(76)式两边的定积分中，被积分的函数及其自变量的范围相同。对两边求导，可得：把(49)、(50)和(51)代入(77)式，再左乘可得：方程的解是性状为1的实子的份额联。(78)式.称为实子的漂方程(即拓展的狄拉克方程)。4.1.4空子的静能量e0＝m0c2和纯能量e
p
＝pc满足(57)和(70)式。用4.1.3节相同的方法，可得空子的漂方程为：方程的解是性状为0的空子的份额联。其中c为光速。(79)式称为自旋零的漂方程(即拓展的克莱因-戈登方程)。从定义得，光子有动模态，但没有静模态。即m0＝0。根据漂速定理和粒子本性第一定律，可得：光速c＝光子漂速＝光子角频率/相数＝光子能量e/动量p＝常量
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(80)光速定理：相对于任何惯性参考系，真空中各方向的光子漂速都为光速c(相对论原理之一)。从(80)式，光速粒子的总能量的平方满足：e2＝p2c2势能不作用于光子。即从(79)式得：
式(81)称为自旋壹的漂方程(即拓展的proca方程)。光子无品质，有动模态和能量。取代“电磁波”的光子的漂，无品质、无模态、无能量。所以，粒子速度定理：力可以改变任意粒子(包括光子)的速度(包括方向)，不能改变粒子的漂速。4.1.5非光速的粒子相对于某惯性系的速度可为零。其自旋与粒子坐标系z轴可形成确定夹角。对于光速的粒子，它的坐标系z轴与其自旋的夹角只能为零。则其切触σz只能是-1/b或1/b。切触定理：光子(或吸子)的切触σz只能是
±
1/b(或
±
2/b)之一。光子的漂速(即光速)和光源的速度是不同种类的速度。相对论中，把它们相加是不正确的。4.1.6满足粒子本性第二定律的漂方程(如(56)、(78)、(79)、(81)式)的解为份额联。其中，每个粒子的位置几率密度可以不同。但它们的位置的分布几率保持不变。各种w
m-粒子位置的几率密度之和为一。所以漂方程的解，应当为单位份额联。漂方程必须满足粒子本性的第二定律。否则它在自然界不存在。漂方程存在定理：由粒子本性第二定律推导的漂方程，必然有单位份额联的解。4.1.7真静系中，从衰变常数μ的定义得：dn(t)/dt＝-μn(t)
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(82)真静系中时间t，静物体的总模态为mr(t)。其中每个粒子的总模态为常量mr。粒子数nr(t)＝mr(t)/mr。从(82)式，可得：d[mr(t)]/dt＝-μrmr(t)
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(83)设时间t速度v物体的总模态为mv(t)。其中每个粒子的总模态为常量mv。同理可得：d[mv(t)]/dt＝-μ
vmv
(t)
ꢀꢀꢀꢀ
(84)又从(82)式得，衰变常数都是常数，与粒子的速度无关。即：d[mv]/dt＝d[mr]/dt。又从(83)和(84)式得：μrmr＝μ
vmv
。从(58)式得：mv＝mrexp(v2/(2c2))。粒子平均时间(寿命)t＝1/μ。令静止粒子寿命为tr。速度v的粒子寿命为tv。可得：
tv＝trexp[v2/(2c2)]
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(85)寿命定理：真静系中速度v的物体或粒子平均寿命tv为其静止寿命tr的exp[v2/(2c2)]倍。4.1.8惯性系中物体的动量变化率为：dp/dt＝d(mv)/dt＝mdv/dt vdm/dt
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(86)设d
//
p/dt和d
//
v/dt(或d
⊥
p/dt和d
⊥
v/dt)是物体的运动方向上的平行(或垂直)分量。它们的动量和速度的变化率是dp/dt和dv/dt。d
⊥
p/dt不改变物体速度的绝对值。从(58)式得：dm/dt＝0。又从(86)式得：d
⊥
p/dt＝md
⊥
v/dt。d
//
p/dt或d
//
v/dt的方向和物体速度v的方向相同。他们可按标量运算。因为v2＝v
·
v＝v2。又从(58)、(59)和(86)式得：d
//
p/dt＝md
//
v/dt v
·
d{m0exp[v
·
v/(2c2)]}/dt＝md
//
v/dt (mv2/c2)dv/dt。惯性系中：dp/dt＝d
⊥
p/dt d
//
p/dt＝m(1 v2/c2)dv/dt
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(87)从定义得物体障碍：b(t)＝dp/dv＝m(t)(1 v2(t)/c2)＝＝m0exp[v
·
v/(2c2)(1 v2(t)/c2)
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(88)设两个物体相对于真静系的速度分别为vk、它们的总模态分别为mk。从定义和(88)式，它们的吸引载：lk(t)＝bk(t)＝mk(t)(1 v
k2
(t)/c2)，(k＝1，2)
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(89)吸引载定理：速度vk的物体(包括光子)的吸引载是其总模态mk的(1 v
k2
(t)/c2)倍。4.2物体本质第二定律(或公理)：两物体吸引是其吸引载之积乘吸引常量、除以其距离平方。吸引(替代万有引力)：fa(t)＝-gal1(t)l2(t)r/r3ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(90)其中ga为吸引常量。lk(k＝1，2)分别为两物体的吸引载。r为它们的质点的距离。从(58)和(89)式可得，低速物体的吸引载：lk(即总吸引载)≈mk(即总模态)≈m
0k
(即静模态)
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(91)从(90)和(91)式，可得吸引力：fa(t)≈-gam1m2/r2(相对论)≈-gam
01m02
/r2(牛顿)
ꢀꢀꢀꢀ
(92)相对于真静系：较小物体具有总模态m、速度v、吸引载1。较大物体具有总模态m、速度v、吸引 载l。它们之间的距离为r。从(89)式可得，较大和较小物体的吸引载分别为：较大物体的吸引载：l＝m(1 v2/c2)。较小物体的吸引载：l＝m(1 v2/c2)。从(89)和(90)式，得两个物体所受的吸引：fa＝-ga·1·
lr/r3＝-galm(1 v2/c2)r/r3ꢀꢀꢀꢀꢀ
(93)从(1)、(91)和(93)式，得较小物体的加速度：
a＝-gal(1 v2/c2)r/r3≈-gam(1 v2/c2)r/r3它与相对论计算的加速度相差为-gam/r2为：δa＝gam(v2/c2)/r2v＝(δar2c2/gam)
1/2
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(94)根据(23)和(63)式得，粒子的总能量e和总模态m的关系为：m＝ω/(bc2)＝e/c2ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(95)又从(89)式得，光子的吸引载：l＝2m＝2ω/(bc2)＝2e/c2ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(96)从(93)式，可得：fa＝-galm(1 v2/c2)r/r3＝＝-galm0exp[v2/(2c2)](1 v2/c2)r/r3＝＝-galm0r/r
3-[3v2/(2c2)]galm0r/r
3-[5v4/(8c4)]galm0r/r3
…ꢀꢀꢀꢀ
(97)吸引常量ga≈牛顿引力常量gn＝6.6726
×
10-20
km3/kg
·
s2。太阳的吸引载l≈其静模态m0(＝1.99
×
10
30
kg)。推论13：经典引力≤本文的吸引≤广义相对论的引力。4.2.11998年9月26日，英国《经济学家》周刊“一个奇特的宇宙现象”报道：先驱者10号、11号、 尤利西斯号和伽利略号等航天器的加速度，比广义相对论计算的多δa＝8
×
10-8
cm/s2。航天器的额外加速度δa是相对论轨道计算中它相对于真静系的缺少的加速度。航天器绕太阳平均半径r＝1.49
×
108km。从(94)式得，航天器相对于真静系的速度：v＝[δar2c2/gam0]
1/2
＝[8
×
1.492×
2.9982×
103/(6.6726
×
1.99)]
1/2
＝109.6km/s。它的方向是航天器加速度δa的方向。太阳系中物体相对真静系的平均速度都相同。我们预言：太阳系相对于真静系的速度为109.6km/s。光速为299800km/s。地球相对真静系的速度为109.6km/s。因此，地球近似于真静系。设gn为地球上测量的牛顿引力常量。ga为吸引常量。则ga＝gn/(1 109.62/2998002)2＝0.99999973271gn＝6.672598
×
10-20
km3/kg
·
s2μ介子产生于地球高空并飞向地球。因为地球接近真静系。它的运动近似为相对真静系的运动。根据寿命定理得，速度v的μ介子的平均寿命是其平均的静止寿命的exp[v2/(2c2)]倍。设孪生子a驾驶航天器以速度v＝0.99c做匀速直线运动。飞船飞行很长时间后，调头并继续以速度 v作匀速直线运动，飞回地球的孪生子b处。因为地球接近真静系。所以孪生子a更年轻。4.2.2模态m、吸引载l、半径r的星球与地球相距r。星球的光子到达地球的总能量变化为：
δe＝gal1/r-gal1/r
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(98)另外从(23)式得，光子的总能量变化为：δe＝δω/b
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(99)其中r远远小于r。从(96)、(98)和(99)式得，吸引红移为：δω/ω＝2gal/(c2r)-2gal/(c2r)≈2gal/(c2r)≈2gam/(c2r)
ꢀꢀꢀ
(100)(100)式是相对论的引力红移公式gam/(c2r)的两倍。如果采用(100)式来计算恒星或星系的光谱吸引红移。则：有些恒星有蓝移。有些恒星有红移。它否定了大爆炸和宇宙膨胀。围绕星系中心的恒星速度比相对论计算的慢，并符合物体本质第二定律。这否定暗物质。物体本质第二定律计算的星系运动学模态≈其光度学模态加不发光天体模态。这否定暗能量。4.2.3在本节中，我们以真静系为参考系。其中太阳的速比为3.653
×
10-4
。其模态m≈其吸引载ls。从太阳中心到物体(包括光子)质点的距离矢量为r。令m为物体或光子的模态。其静模态为mo。物体绕太阳运动速度为v(t)。它对太阳的加速度为a (t)。它对太阳的吸引或向心力为fa(t)。物体运动方向的垂直分量分别为v
⊥
和a
⊥
和fa⊥
。从(58)和(89)式得它的吸引载为：l
p
(t)＝b
p
(t)＝m(t)(1 v2/c2)＝mo(1 v2/c2)exp(v2/2c2)
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(101)4.2.3.1令光子的吸引载为l。它的模态为m。从(93)和(96)式得，光子所受太阳的吸引：fa＝gals|r/r3＝2galsmr/r3ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(102)以太阳中心为原点、与太阳附近光线平行的直线为x轴的平面直角坐标系，称为光子坐标系。光子的径矢为r(t)。它与x轴的正方向的夹角为θ(t)。可得，得：光子移动的距离为ds＝cdt则：因为sinθds＝rdθ；rsinθ＝ro(即经过太阳附近的光子到太阳中心的距离。它是太阳的半径)。所以，令σ为光子从x＝-∞移动到x＝ ∞时的总偏转角。那么在dt时间内太阳对光子的微分偏转角为：所以把太阳的半径ro＝6.9
×
105km等各个参数代入上式，可得：
σ＝4
×
6.672
×
10-20
×
1.99
×
10
30
/(2.9982×
10
10
×
6.9
×
105)＝8.5675
×
106弧度＝1.7672
″
。它在误差范围内，与观测值1.775
″
一致。太阳对光的偏转证明了物体性质两个新定律正确。4.2.3.2以太阳中心为原点、行星椭圆轨道的长轴和短轴分别为x轴和y轴的平面直角坐标系，称为 行星的坐标系。其中行星位置的径矢为r。它与x轴的正方向所形成的夹角为θ。设行星的吸引载为i
p
，它的模态为m。相对于真静系，行星绝对速度为v；太阳绝对速度为v。并且i 太阳的平均速度v|＝|行星的平均速度v|。太阳吸引参数为：其中ga为吸引常量。太阳的吸引载ls是常数。从(88)、(93)和(108)式得，行星的吸引加速度：行星围绕太阳运动的向心加速度：a＝v2/r
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(110)从(109)和(110)式得从(93)式得行星吸引：fa＝-gals|r/r3＝-galsm(1 v2/c2)r/r3＝fn fnv2/c2＝fn δfnꢀꢀꢀ
(112)该力和牛顿引力fn相差：δfn＝-fnv2/c2ꢀꢀꢀꢀꢀ
(113)由于-δfn/fn＝v2/c2是一个非常小的数。行星近日点的进动，可用一阶差分法计算。行星的额外进动是由其吸引载(或太阳吸引参数)的差分δls(或)产生的。太阳的吸引载的差分为：δls＝lsv2/c2ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(114)太阳的吸引参数的差分为：从(109)式的全微分，可得行星围绕太阳的向心力：由于又从(111)和(117)式得：fn的变化引起径矢的变化，可取(118)式对fn的差分δr：δr＝-mv2δfn/f
n2
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(119)从公式(111)、(112)、(113)和(119)式，可得行星径矢r的差分：负号表示：行星的吸引增加；它的径矢r减小。
把(111)、(115)和(120)式代入(116)式，可得行星的向心加速度的差分：它是由行星的真实吸引力与牛顿引力之间的差分引起的。这导致行星速度的额外变化。在行星的坐标系中，行星沿椭圆轨道从x轴正方向(a点)向y轴正方向(b点)运动。则投影在x轴 上的向心加速度的差分δa对时间的积分，就是行星在x轴方向的运动速度δv的差分δv
x
：δv(t)＝δv
x
＝δa∫-∞∞
cosθdt＝δa∫
0π/2
cosθd(rθ)/v＝(r/v)δa
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(122)设行星轨道运动周期为t。则v(t)/r＝2π/t把(121)代入(122)式，可得单位时间内行星径矢扫过的额外角度为：每周行星径矢扫过的额外角度σ(t)是牛顿力学中缺失的额外的吸引δfn所产生的额外进动。令σ(t)为每周期内行星径矢扫过的额外角度。从(123)式可得：把行星的轨道半径r的平均值a(1-ε2)和太阳吸引参数代入(124)式，得额外进动：其中a是行星轨道半长轴。ε是轨道的偏心率。t(天)为行星公转周期。百年＝36525天。水星轨道半长轴a＝5.791
×
10
10
m，偏心率ε＝0.206，周期t＝87.969d。速度v＝47.89km/s。σ＝6π
×
1.989
×
10
30
×
6.672
×
10-11
×
415.203/(5.791
×
10
10
(1-0.2062)
×
2.99792×
10
16
)＝＝2.0839955
×
10-4
弧度/百年＝42.9855
″
/百年
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(126)实测水星的额外进动：σ＝42.9
″±
0.45
″
/百年。物体本质的两个定律比万有引力定律增加的吸引δfn所引起水星的额外进动，符合观察值。水星是离太阳最近的行星。它的额外进动最明显。这有力地证明物体本质的两个定律的正确性。其他行星的这种额外进动非常小。显然，(97)式右边第一项近似为牛顿引力fn。从太阳和其他行星引起的水星的进动为5557
″
/百年。广义相对论计算的光线引力偏转角和水星进动结果，与我们结果相同。但它们的物理意义不同。4.2.4假设某天体吸引它附近的光子，能够形成围绕它的椭圆环或被它俘获。它就是黑洞。4.2.5我们抛弃相对论中的“横向质量”m0/(1-λ2)
1/2
和“纵向质量”m0/(1-λ2)
3/2
，否
定 其中两个相对性原理和等效原理。相对论的质-速公式表明光速的物体的动质量为无穷大。但光子的动质量有限。这证伪相对论。4.3物体本质的两大定律，也适用于粒子。但是，这两个定律对粒子的影响很小。4.4根据光速定理，对于快速火车中和地面上的观察者，光速相同。所以光子的漂速(即光速)以及 扣除光子的多普勒效应的能量，对于火车上和地面上的观察者是相同的。4.5经典力学(包括相对论和弹性力学等)不能推导本文中物体本质的两个新定律。这两个定律能够 推导经典力学。5.粒子出入的理论推导了统一四种自然力的局域规范原理四种力的产生原因：夸克(或基本粒子)的强载(或弱载)和物体的电载(或吸引载)会产生和湮灭 胶子(或弱子)和光子(或吸子)。它们的出入产生强力(或弱力)和电磁力(或吸引)。根据具体物理条件和刘智涵的粒子本性二大定律，可用统一的数学方程描述四种自然力。设粒子坐标系的轴为μi。i＝0(即：时间)，1，2，3(即：空间)。设第m个空子的漂为根据几率积的定理，同时出现y个空子的单位份额联∧(r，t)为：其中ζ＝∏
m＝1y
ζm。而y为su(n)份额联的生成元的数量。空间的维数n，只能为1或2或3。设粒子出入之前，矩阵的元素是各种实子的份额。漂的列矩阵为：设粒子出入之后，矩阵的元素是各种实子的份额。漂的列矩阵为：又从几率积的定理、(128)式和空子的正宇称，可得：即：从(9)和(132)式，得：推论14：元素为单位份额联的矩阵的转置，再取它的复共轭，是其逆矩阵：满足粒子本性第二定律的漂方程都获得以下相同结论。所以本文只以实子漂方程(78)式为例。设gm为第m种粒子载。作用在粒子的势能为能量改写为四维动量分量p0。则(78)式：其中γ
μ
≡(γ0，γ1，γ2，γ3)为狄拉克矩阵。b是漂
‑ꢀ
粒常量。m
οm
为第m种全同粒子的静模态。c为光速。等价势
(134)式中的载势能可展开为载g的泰勒级数。空子定理：粒子出入的过程中，正空子和反空子的总能量相互抵消(即它们的总模态为零)。光子和吸子，具有动模态；但没有静模态。根据共轭定理得，可观察粒子的两个共轭物理量的标准差之积为δeδt≥1/2b。则不可观察的空子(或 虚空子)的两个共轭量的标准差之积是：δeδt≤1/2b。虚空子的总模态为δm。它的寿命的标准差：δt≤1/(2bδmc2)。其中，空子的静模态的标准差为δmo。其静寿命的标准差为：δto≤1/(2bδmoc2)。它的出入范 围(或半径)的标准差为：δr≤1/(2bδmoc)。粒子出入过程的物理算符：动量总能量静能量m
ο
c2。如果单位份额联的自由粒子创生和湮灭单位份额联[∧]m的空子。则系统载势能h＝0。从粒子本性第二定律、(10)、(132)和(134)得：根据标量势a的定义得：-h(r，t)＝a(r，t)
·
g。从粒子本性第二定律的(134)式得：从(135)和(136)式，得：∑
m＝1k
[a
μ
]
mn
×n＝∑
m＝1k
(c/b)∑
j＝1y
[q
jμ
]
mn
×n[τj]-1
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(137)从(10)、(132)和(137)式得：(138)式中和都满足(134)式。其中d
μm
称为第m种w
m-粒子的出入偏导数。从(137)、(138)和(139)式得，出入偏导数为：从(136)式可得，w
m-粒子出入之前：w
m-粒子出入之后：把(141)和(142)代入(138)式，可得：把(141)和(142)代入(138)式，可得：
(132)和(143)式称为相位不变定理(即局域规范原理)。我们不需要假设空子的模态为零。定义：对易关系式(i/g)[d
mμ
，d
mv
]，称为影响强度f
mμv
。从(140)式得，影响强度为：设载矢g对载g的标量势为-a(r)，矢量势为q(r)。则载矢g对载g的载势能为-ga，载动量为gq。令载为g的粒子的其他能量和动量分别为e和p。又从(22)式得，它的漂为：ψ(r，t)＝|p
1/2
|exp{ib[(p gq)
·
r-(e ga)t πσz]}根据静强度ε、标量势和矢量势的定义可得，静强度定理：载矢g(r)的标量势(-a(r))的梯度为载矢g(r)的静强度ε(r，t)。动强度定理：载矢g(r)矢量势q(r)的旋度为载矢g(r)的动强度υ(r，t)。例如：在电相互作用中，载矢g(r)的静强度ε(r，t)为磁场强度b(r，t)。从低速漂方程(56)式或自旋壹漂方程(81)，可以获得麦克斯韦方程、黑体辐射公式、粒子的能量 和角动量的离散值、粒子的动量的连续值、粒子的隧道效应等。5.1设夸克和点r间的距离为s。根据静强度ε和标量势a的定义，有：-h(r，t)＝g
·
a(r，t)＝gs
·
ε(r，t)
ꢀꢀꢀꢀꢀ
(144)所以，a(r，t)＝s
·
ε(r，t)
ꢀꢀꢀꢀꢀꢀ
(145)胶子也有强载。它可产生新胶子。所以，强子中每点胶子的几率密度相同。从(144)得：渐近自由定理：强子内任意两个夸克的强载势能-h(r，t)，与它们之间距离成正比。设电载的最小基本单位为1。则电载为三分之一或三分之二的夸克不能单独存在(夸克禁闭)。5.2入射粒子的漂ψ＝aexp(ik
·
r)，遇到散射势产生漂f(θ，φ)exp(ik
·
r)/r的粒子。其中θ是粒子的散射角。φ是粒子的方位角。f(θ，φ)/r是远离散射中心的散射幅度。r＞0。5.3阿哈罗诺夫-玻姆实验：在双缝干涉实验中的两条缝之间增加螺线管。在其中出现磁场时，与矢量 势方向相同的电子相位角大。逆着矢量势方向的相角小。两者的相位差造成干涉条纹的移动。只有左旋的中微子。弱相互作用必须有中微子参与。从刘智涵的粒子本性第二定律的角动量平均值守恒，得宇称定理：弱作用中宇称不守恒。5.4驻漂定理：两个非常靠近的金属板之间粒子只能是具有驻漂的粒子；两个板受到向内压力。根据两个金属板之间距离，可计算板内外的能量差及其造成能量差的吸引力(即卡西米尔效应)。从定义得，强、电或弱的作用中，载g为空子的几率密度的正平方根。所以它们是守
恒量。载守恒定理：强载(重子数/3)、电载(精细结构常数正方根)、弱载(轻子数)或吸引载守恒。5.5基本粒子是点粒子。它们之间作用，只能发生在同一个时空点。否则就是超距作用。例如，漂ψ
1 (r，t)的电子在某点辐射出一个漂a(r，t)的光子，变为漂ψ2(r，t)的电子。根据几率积的定理，作 用式为：ψ1(r，t)a(r，t)ψ2(r，t)。从定义可得，物体在强、电、弱或吸引的相互作用中的载的平方，就是相应空子的几率密度。吸引子(或光子或弱子或胶子)出现的几率密度g
a2
≈6.20
×
10-39
(或g
e2
＝精细结构常量或g
w2
≈ 4.38
×
10-5
或g
s2
≈0.219)是吸引(或电或弱或强)载的最小相互作用顶点。强载gs≈0.468。电载ge≈0.0854。弱载gw≈6.618
×
10-3
。吸力载ga≈7.87
×
10-19
。光子或吸引子有模态、动量和能量，但没有障碍。所以它们之间没有吸引力。根据几率和的定理、几率积的定理、推论4、推论5和漂的性质定理6，可获得粒子出入的最小相互 作用顶点的描述和计算。每个粒子携带能量和动量。但是，它的漂没有能量和动量。系统中粒子数是一个有限值。因此，这些 计算不可能出现无穷大。6.结论除了经典力学(包括弹性力学、电磁学和相对论等)和量子力学之外的物理学分支，我们选择其中最 基本的公理和原理，作为公理物理学的定律。它们和本文定律组建完备和自洽的公理物理学。例如：在统计物理学中将基本的统计原理作为公理物理学的定律，就可推导热力学的三个定律。空子(包括光子或吸子)的漂速为光速。从模态和障碍的定义得，空子有模态，但没有障碍。所以，空子没有吸引载。从刘智和的物体本质第二定律，空子之间不会产生吸引。四力可统一。相对于任何惯性系，粒子的漂速为常量。电流的速度是电子创生或湮灭的光子的漂速(即光速)。物体本质的二大定律推导牛顿三大定律和光速不变性。它包括经典力学和量子力学的一切定律。从物体本质第一定律，低速的惯性系近似满足相对性原理。我们摒弃相对论中的相对性原理。从物体本质第二定律和航天器的加速度值，可获得在真静系中太阳系的速度为109.6km/s。刘智和的物体本质两定律推导经典力学所有定律和原理，从根本上变革人们对物体本质的认识。光子的漂替代它的“电磁波”。单位份额联替代无品质、无模态、无能量和无动量的“量子场”。刘智涵的粒子本性两定律推导量子力学全部公理和原理，从根本上变革人们对粒
子本性的认识。粒子出入理论推导局域规范原理，阐述了粒子出入所产生力的原因，并排斥力的超距作用。以上是三个发明人提出的本发明的基础理论《公理物理学》。
[0010]
采用显示器和集成电路卡或者光储卡相结合的技术，制成的具有微型计算机功能的显示器， 称为微控制型显示器，简称控显器。它是新型的ic卡；不但具有数据处理和储存功能，而且具 有显示功能。
[0011]
采用显示器和集成电路或者光储电路相结合的技术，制成的具有微型计算机功能的显示器， 称为网络读写式液晶显示器，简称网充器。它是新型的智能化的微控制器；不但具有显示功能， 而且具有信息处理功能。
[0012]
医疗服务企业的一个内部网络中，具有该医疗服务企业对外服务功能最完善的计算机，称 为该医疗服务企业的网络中优势功能的计算机，简称优机。这个网络称为优机网络。
[0013]
分别与优机和互联网互相连接的并且控制这两个网络互操作的常规计算机，称为另一个网 络中辨识身份的特定计算机，简称辨机。辨机具有把医疗服务企业的该局域网中送往(或者接 收)医疗服务企业另一个局域网的信息加密(或解密)后，转发给互联网(或者该局域网)的 程序和该医疗服务企业的其他程序等，可以含有防毒软件或者处理各种信息流等的程序，可以 具有并发运行多个医疗员和服务器。
[0014]
1、某个医疗服务企业的各个不同城市的内部局域网的优机，分别与辨机相连接。各个辨机 都通过路由器与互联网连接。这就组建成该医疗服务企业专有的广域网。医疗服务企业内部局 域网的某台计算机发送的信息，都送往与该网的优机相连接的辨机加密处理后，通过互联网进 行传输，然后在接收端的另一个局域网的辨机解密，还原成原来的信息，转发到另一局域网的 接收计算机。这些送往互联网上、给本企业的各个局域网发送的信息，通过企业接收方的辨机， 解密还原成原来信息和检查病毒确认其安全后，转发给局域网，保证了信息安全性。
[0015]
现有的分布于远距离的各医疗业务点的网络组成的专用网络，必须采用昂贵的专用线路。
[0016]
现有的防火墙(包括硬件设备、相关的软件代码和安全策略)或者虚拟专用网技术，容易 被黑客“反端口”技术攻克，入侵到防火墙后面的医疗服务企业网络，是其主要缺陷之一。
[0017]
现有的虚拟专用网技术，对于许多通过伪装地址实施非法的医疗服务企业内部资源访问的 破坏和欺骗，无能为力；也无法避免黑客绕开身份认证和鉴别机制，伪装身份，破坏已有连接。
[0018]
2、控显器具有微处理器和存储器，并装有输入按键、小型液晶显示器等。其存储器集成电 路具有数据存储器、工作存储器和程序存储器的电路。控显器具有对信息加密处理、完整检查 和身份认证的功能。这就保证其信息的保密性、完整性和真实性。控显器的cpu对信息的加密 处理、完整检验和身份认证采用新方法。
[0019]
控显器采用信息加密体制、数字签名和访问控制策略；并且借助应用层，对传输的各种信 息实行安全性等级管理。它对于一个信息中的某些部分段落，还可以根据其不同的
安全等级， 进行相应的安全加密。控显器内存储的安全控制软件，具有检验个人身份证识别号，而确定持 有人合法性的功能。它可以含有并且显示个人二代身份证号和其中个人相片，实行实名制。由 于其存储量高，足以将医疗员每次业务的记录，都保存在存储器中。控显器既需要联机进行信 息处理，又不需要联机授权处理。因此允许它脱机使用。它能代替现有的信用卡、借记卡、复 合卡和现金卡等各种各样ic卡。
[0020]
每个控显器都有互相匹配的输入和输出接口。它们之间也可以直接通过信息交互，进行业 务交流。控显器解决了信息的安全性、真实性、匿名性和可分性四个关键的技术问题。
[0021]
代替ic卡的控显器具有记录持有人的个人资料和密码信息外；它作为银行卡还写入了持有 人的存款余额。这种控显器能够作为银行钱包，用作消费卡，作为支付手段；另一方面，它由 密码方式保护，持有人的真正的钱是存储在银行账户上。它又可以作为借记卡。如果控显器丢 失或者受损坏，持有人的钱并没有丢失。
[0022]
控显器存储安全控制软件，本身具有检验身份、确认持有人合法性的功能。
[0023]
现有的ic卡凭证不但不能显示凭证的信息，而且不能杜绝伪造的ic卡等现象。
[0024]
3、网充器装有识别和控制软件的微处理器和存储器，并装有读写设备以及显示器等。其能 够对信息进行加码、加密和调制处理以及完整检查和身份认证的；又能够对信息进行加码、加 密、调制和解调、解密、解码等。这就保证信息的保密性、完整性和真实性。其微控制器加密 处理、完整检验和身份认证采用新方法。它还可以对传输的各种信息实行安全性等级管理：对 于一个信息中的某些部分段落，还可以根据其不同的安全等级，进行相应的安全加密。
[0025]
网充器具有读、译控显器的所有功能，能检验控显器的合法性和持有人的身份。合法的控 显器通过时，网充器会发出一种提示声音，并在液晶显示器上用文字表明。如果使用实名制的 控显器，网充器还可以显示持有人的身份证上半身相片。伪造的或者失效的控显器通过时，网 充器会发生警报声音，作为提示，并在其液晶显示器上显示是伪造或失效的文字。这种网充器 可以制成各种形状和不同尺寸；一般制成固定式的灵巧形状或者手提式网充器。
[0026]
网充器能够以单独方式或者联机方式工作。
[0027]
单独工作的网充器不与医疗业务点(局域网)相连。网充器依靠其微控制器的软件独立运行。 它与业务主机之间通过定时交换软盘来交互信息。这种网充器具有读、译其控显器的所有逻辑 功能，能独立检验控显器的合法性和持有人的身份。
[0028]
联机工作的网充器，通过专线、电话线路等直接与医疗业务点(局域网)相连。每笔医疗业 务均由网充器实时传输到医疗业务点进行认证和处理，文件可以实时更新。为了确保网充器与 医疗业务点的优机进行数据传送、核对资料过程中的数据不被泄露和不被盗取，可以使用三重 加密标准，并且经常变换解密的密钥。网充器的持有人的身份识别，还可以采用指纹扫描、声 音确认和虹膜认证等生物测定技术。
[0029]
网充器的单独或者联机这两种工作方式都可以避免黑客的攻击。
附图说明
[0031]
图1控显器和网充器的原理图。它们分别装有识别和控制软件的微处理器和存储
器，并装 有读、写设备以及液晶显示器等。控显器或者网充器中，其数字输入接口接收到外界计算机中 tmds发送器输出的tmds数字信号；送到液晶显示器主板中的tmds接收器；其输入的时钟信号 送到时钟发生器。数字信号经解码送往主控电路的图像缩放处理器进行处理；使之能够适合液 晶板物理分辨率的数字信号。液晶板接口电路将转换后的数字视频信号送往液晶板的定时电路 和驱动控制电路；驱动液晶显示器；就在液晶显屏上显示字符、图像。
[0032]
图2医疗服务智能网络数据库自动化方案图。它由射频接收器、检波解调器、前置放大器、 功率放大器和射频振荡器等组成。无线电射频装置是微波产生、发射和接收的设备。它主要由 射频振荡器、功率放大器、射频接收器、检波解调器和前置放大器等部分组成。它产生的信号 经过射频振荡器变成高频的载波信号，再经功率放大器(或射频处理器)放大后，通过天线发 射出去。
[0033]
图3医疗服务企业的专有广域网结构图。医疗服务企业的分布于跨地区的若干个医疗服务 点等的各个局域网中，每个优机分别通过辨机，与互联网连接起来，构建一个安全可靠和信息 互操作的医疗服务业务专有网。浏览器、医疗员机、服务器、数据库服务器和优机等，组成一 个医疗服务点。不同地理位置的各个局域网(医疗业务点)，都通过辨机和互联网相连接。
[0034]
具体实施方式 医疗服务企业的不同医疗业务点中两台主机之间，通过互联网的安全和精 确的通信(图3)如下：
[0035]
从医疗业务点中的源计算机发送的信息；经源端优机，到达源端的装有《检查程序的程序》 和《源端加密程序》等源端辨机；经过消灭病毒和加密之后；通过互联网；到装有《宿端解密 程序》和《检查程序的程序》等的宿端辨机；经过解密和检查病毒后；转到宿端优机；最后到 达宿端目的计算机。
[0036]
各个医疗业务点系统中，辨机装有相同的《检查程序的程序》、《源端加密程序》和《宿 端解密程序》标准程序。这样，每台辨机都会对进出医疗业务点的信息进行监控，并且拒绝非 法对各个医疗业务点的访问。
[0037]
对于拥有众多医疗业务点的广域网，满足交互式应用和稳定性要求；具有互操作性；可以 区分一个具体文件的各部分不同安全性要求；可以使用公钥基础结构，进行认证和密钥分配。
[0038]
在医疗服务智能网络系统中，各个辨机也可以装有相同的《对医疗服务企业身份认证加密 和授权程序》标准程序，并且其中都有该系统的各个辨机的ip地址表和各个地址的访问控制列 表。这样，每台辨机都会对进出医疗服务智能网络系统的信息进行监控，并且拒绝非法对医疗 服务智能网络系统的非法访问。
[0039]
《检查程序的程序》功能：源端辨机接收到明文信息后，对信息进行检查，发现其中的程 序之后，把它们排列在一起，并且暂时存储在外存储器中，同时呈现在计算机的显示屏上。如 果这些程序是允许其访问的合法程序；则用户在第一次出现提示时，选择“以后都允许”复选 项，辨机以后碰到这些程序时，不会再次询问，并允许其访问。当用户在一定时间内没有答复 或者选择“不允许”复选项，辨机就丢弃该程序。每个辨机都有这个程序。
[0040]
辨机安装《检查程序的程序》后，就可以防止病毒攻击辨机保护的优机网络。
[0041]
《源端加密程序》功能：源端辨机把欲通过互联网发送的明文信息后面，添加对称
加密的 秘钥；将此组合数据输入单向散列函数，得出散列值(源端散列值)；然后将明文信息(不包 含密钥)后面添加源端散列值，用密钥加密，变成密文；最后将该密文送行宿端辨机。
[0042]
《宿端解密程序》功能：宿端辨机用事先协商的共享的密钥将接收的密文解密变成明文， 得到明文信息和源端散列值；把明文信息(不包含散列值)后面添加密钥；将此组合数据，输 入事先约定的单向散列函数，得到散列值(宿端散列值)；该宿端散列值与接收到的源端散列 值相比较；如果这两个散列值相同；则确认该信息是从合法源端辨机发出的，接受该信息；发 送到该宿端优机网络中的宿端接收计算机上，否则丢弃该信息。
[0043]
身份验证最简单办法，是各个辨机中建立一个用户名和密码数据库。
[0044]
医疗服务企业的辨机通过访问控制列表来进行身份验证。该列表简单地对不同类型的源端 内部网络(以辨机ip地址为代表)身份进行识别。
[0045]
身份验证控制着谁可以访问医疗服务企业的专有网络。授权则规定了用户在获得访问该网 络资格后，能做什么。
[0046]
身份验证和授权新办法是建立一个用户或医疗服务企业名、ip地址、密码和授权权限的数 据库。
[0047]
1、医疗服务企业的业务总部和其分布于不同地理位置的跨地区的若干个医疗服务点等的各 个内部网络(局域网)中，每个局域网分别通过辨机与互联网连接起来，构建一个安全可靠和 信息互操作的医疗服务业专有广域网系统(图3)。该广域网的不同局域网中的两台主机之间的 信息，能够安全和精确地通过互联网互通。
[0048]
医疗服务业专有广域网系统，在互联网上传输的信息是经过加密处理、完整检查和身份认 证的；保证信息保密性、完整性和真实性；具有抵抗黑客攻击网络的能力。
[0049]
医疗员(或者浏览器)/服务器方式的最有用的功能，在于医疗员机与服务器之间的任意交 互。它的特点是提供某种服务的服务器，能成为另一个服务的医疗员。多个医疗员可以访问一 个服务器；一个服务的服务器，也能成为另一个服务的医疗员。应用程序接口，适应于并发程 序工作。
[0050]
优机通过超文本浏览信息检索(http)方式，把需要的结果发送给浏览器。浏览器将置于 其上的控显器写上数据，由控显器的液晶显示器显示出文字或者图像。
[0051]
医疗服务企业的医疗服务智能网络系统中，辨机可以安装各种防病毒软件，对互联网系统 进行实时监控；定期更新防病毒软件的病毒信息库，以便最大限度地保障系统免遭病毒的攻击。 万一某个业务局域网遭到互联网上的病毒攻击，也只有辨机瘫痪，并不会影响到该局域网的正 常运行。
[0052]
医疗服务企业的辨机，还会详细记录所有的外部访问；同时防止互联网上外部信息的非法 访问。它使外界计算机对业务局域网的访问，只能先集中在辨机上。这就保证业务局域网上的 其他所有计算机的可靠和安全。辨机还允许与其相连的优机，通过互联网，传送和接收本系统 其他业务局域网的加密信息。
[0053]
医疗服务业务的局域网，发送信息到另一个医疗服务业务的局域网时，该信息内容首先被 发送方的辨机加密，然后由路由器检查目的地址后，通过互联网送往另一个局域网的辨机上。 当信息到达时，接收方的路由器根据发送方的ip地址来判断信息是否允许通过。接收方的辨机 验证信息并且解密后，将信息转给局域网处理。这种网络技术允许有多
个分散的局域网，使用 互联网作为其智能网络的线路，组建医疗服务业的专有广域网。
[0054]
医疗服务智能网络系统的辨机，不但含有浏览器的程序，而且还可以采用信息验证码技术 对传输数据进行编码，确保受到恶意攻击的信息的完整性。其典型的编码机制是密码散列机制。 它装有浏览器的程序和一些应用程序。辨机上检验病毒的程序，允许符合条件的互联网的用户 访问；也允许医疗服务智能网络的优机直接访问外部。它含有文件传输协议医疗员程序，可以 建立一个与指定的服务器之间的连接来进行文件传输。为获得授权，用户必须提供登录名和口 令。
[0055]
医疗服务企业的备份软件提供完整的数据保护。其技术特点为灵活设置、灾难恢复、并行 处理、数据可靠、使用简便、监控能力和系统数据恢复等。
[0056]
2、控显器含有微控制器、输入按键和小型液晶显示器(图1)等。它还可以具有射频收发 及其相关电路。单片机具有读写和处理信息等常规计算机功能。
[0057]
控显器的集成电路中含有微处理器、随机存贮器、只读存储器、中断系统、定时器/计数器 和输入/输出等主要微型计算机的基本部件和电路等。所有部件的电路之间通过地址总线、数据 总线和控制总线连接在一起，再通过输入/输出接口与外界计算机的电路联络。
[0058]
控显器上的微控制器具有控制液晶显示器显示字符和图像的重要作用，不但负责对控显器 整体的协调与控制，而且负担控显器的数字和参数的读入和存储的控制。
[0059]
控显器按读写方式与浏览器的外界数据交面不同，可分为接触式和非接触式两大类别。
[0060]
在控显器的液晶显示器主控电路中经过处理的行同步信号，送往锁相环式时钟发生器电路， 使其产生的时钟脉冲与输入行同步信号锁定；另一路送往屏显电路。屏显电路需要的行/场同步 信号，不是直接取自外部输入的行/场同步信号，而是取自主控电路输出的行/场同步信号。即 使液晶显示器在没有信号输入时，其主控电路送往屏显电路的行/场同步信号，根据预先编程好 的定时数据，在图像缩放处理器中产生的行/场同步信号，可以确保液晶显示器在没有信号输入 时，也能有正常的屏显和菜单显示。
[0061]
医疗服务智能网络的各个局域网，都单独记录每笔医疗服务业务的情况。每日进行最后汇 总，结果告知指定的医疗服务智能网络系统中的特定局域网。由医疗服务智能网络的特定局域 网汇总和保存。
[0062]
医疗服务智能网络数据库自动化方案(图2)由射频接收器、检波解调器、前置放大器、功 率放大器和射频振荡器等组成。它由射频接收器、检波解调器、前置放大器、功率放大器和射 频振荡器等组成。无线电射频装置是微波产生、发射和接收的设备。它主要由射频振荡器、功 率放大器、射频接收器、检波解调器和前置放大器等部分组成。它是医疗服务智能网络数据进 行处理、存放的场所。
[0063]
阅读器或计算机通常是指应用程序、数据库或者文件服务器。它也用来表示能从在线存储 上读取数据并且将数据传送到各个医疗服务业设备的服务器的软件组件。同时，它还可以作为 医疗服务智能网络数据库的备份。
[0064]
医疗服务智能网络的主备份服务器用于安排备份和恢复工作，并维护数据的存放介质。
[0065]
医疗员在网上进行债权和债务交易和支付的方法，采用医疗服务智能网络系统、
医疗员及 其开户银行，各自都有一对密钥(公钥和私钥)。这些公钥和私钥都不公开的新方法。该方法 必须具备医疗员在开户银行(下称医疗员银行)账号中，有一定的存款；医疗服务智能网络系 统在医疗员银行有账号，并知道该银行的公钥；医疗员银行知道医疗员银行的公钥和医疗服务 智能网络系统的密码和公钥。医疗员银行知道医疗员银行和医疗员的公钥和医疗员密码。医疗 员银行在医疗员银行有结算账号。
[0066]
医疗服务智能网络的网充器和控显器软件，都具有加码、加密、调制和解调、解密、解码 等相同软件。网充器还具有对控显器的安全加密算法的加密和解密软件。它采用个人标识码 (pin)来识别持有人的身份。控显器中的重要数据，经加密后还增加信息识别码mac。网充器 检验识别码，可辨认控显器是否被篡改，并在网充器的液晶显示器上显示。
[0067]
网充器的微控制器，含有微处理器、随机存贮器、只读存储器、中断系统、定时器/计数器 和输入/输出等主要微型计算机基本部件和电路等。它们的电路之间通过地址总线、数据总线和 控制总线连接在一起，再通过输入/输出接口与外界计算机的电路联络。它实质也是单片式微型 计算机。其具有控制网充器上的液晶显示器显示字符和图像的重要作用。
[0068]
医疗服务智能网络的网充器的液晶显示器(图1)采用的最小化传输差分信号，不仅适应液 晶显示器上主板的数字信号接口，而且进行数字传输时也需要一个发送器和一个接收器。
[0069]
医疗服务智能网络的网充器中的液晶显示器的数字输入接口，接收到外界计算机中tmds发 送器输出的tmds数字信号；送到液晶显示器主板中的tmds接收器；其输出的时钟信号送到时 钟发生器。数字信号经解码送往主控电路的图像缩放处理器进行处理。主控电路对输入图像信 号进行格式判断，对图像进行缩放处理、图像定位等操作。